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M. Lagally 
Ferner ist 
nds = — \ dy \ dx 
(b b • n — I tJ" n) (is = i ^ 
+ 1 ( 2 dx — u^ Wg dy \ . 
Jetzt empfiehlt sich die Einführung komplexer Veränder- 
licher 
2 = X iy 
Q = cp -Y iij> komplexes Potential 
w = w, — it <2 ~ j komplexe Geschwindigkeit; 
(Ji S 
endlich soll statt des Druckvektors '4^ = i P, -|- j der kom- 
plexe Druck T = — i Pj eingeführt werden. Dann tritt 
in (15) unter dem ersten Integral der folgende Ausdruck auf: 
) 
= i(t<, — iwg)“ {dx -f- idy). 
' — ^<1 + 
dy -p u^dx 
)-i 
— u\ -\- u\ 
— dx — dy 
Folglich geht (15) über in^) 
16) P = ^ V- dz Q dü) — gi J V curlb dco. 
Zur Berechnung des ersten Integrals entwickelt man v in 
eine nach fallenden Potenzen von z fortschreitende Reihe, die 
außerhalb der singulären Punkte konvergiert: 
z 
1) Den ersten Summand findet Blasius für den Druck einer außer- 
halb der Kontur singularitätenfreien Strömung (Funktionentheoretische 
Methoden in der Hydrodynamik, Zeitschrift für Math, und Physik 58 
(1910), S. 90—96). 
