E. v. Lommel: Ueber Nicol'sche Prismen. 
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lieh gebrochene Welle als die vom Punkt x l = cos a / sin i, 
y i = sin a / sin i der Eintrittsfläche an die Ellipse mit den Halb- 
achsen a und b gelegte Tangente. Die vom Mittelpunkt der 
Ellipse (Koordinatenanfang) auf diese Tangente gefällte Senk- 
rechte g stellt alsdann die Fortpflanzungsgeschwindigkeit dieser 
Welle dar. Wählen wir nun die Glassorte so, dass der Radius 
ihrer kugelförmigen Wellenfläche = g, oder ihr Brechungsindex 
n — l j g ist, so geht jene ebene Welle aus dem Krystall ohne 
Richtungsänderung in das Glas über, und tritt aus der mit der 
Eintrittsfläche parallelen Endfläche unter demselben Winkel i 
wieder in die Luft aus. Die Bedingung, dass ein an der vor- 
deren (Spath-)Fläche unter beliebigem Einfallswinkel i ein- 
tretender (senkrecht zum Hauptschnitt polarisierter) Strahl an 
der hinteren (Glas-)Fläche mit ungeänderter Richtung austrete, 
fordert also, dass der Brechungsindex des Glases 
sei, wo x, y die Koordinaten des Berührungspunktes der Ellipse 
und jener Tangente sind, und sich daher aus den Gleichungen 
X ^ V ^ x 'ui 
ts- fl „ = 1 und ts cos a fl — - sin a = sin i 
o 2 a 2 o 2 a 2 
ergeben. Man kann nach Einsetzung dieser Werte den Aus- 
druck für n leicht wie folgt umformen: 
n = V sin 2 i fl- P 2 , 
wo 
PN =Y N — et 2 b 2 sin 2 i — (a 2 — b % ) sin a cos a sin i 
und 
N = a 2 cos 2 a fl- 6 2 sin 2 a 
ist. Die Gleichungen gelten, unter welcher Neigung zur Kry- 
stallfläche die zum Hauptschnitt senkrechte Schnittfläche auch 
geführt sein mag. 
1898. Sitzungsb. d math.-phys. CI. 
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