114 Sitzwig der math.-phys. Classe vom 5. Februar 1898. 
Diese Bedingung kann, wie man sieht, durch einen einfach 
brechenden Körper mit konstantem n jeweils nur für einen 
einzigen Einfallswinkel befriedigt werden. Die erwähnte Ver- 
zerrung des Gesichtsfeldes ist die notwendige Folge davon. 
Man kann aber wenigstens dafür sorgen, dass der mit den 
Längskanten des Prismas parallel einfällende Strahl (der Achsen- 
strahl) beim Austritt seine Richtung beibehalte, so dass ein 
anvisierter ferner Punkt beim Drehen des Prismas in seiner 
Lage verharrt. 
Ist die Kalkspathfläche eine natürliche, so ist der Einfalls- 
winkel des Achsenstrahls i = 19° 8' (109° 8' — 90°), der Winkel 
der optischen Achse mit jener Fläche a = 45° 23', ferner für 
Natriumlicht a = 0,67270, b = 0,60297. Danach berechnet 
sich n — 1,5321. Für die Linie B {a — 0,67381, b = 0,60547) 
findet man n = 1,5287, und für die Linie ,F(a = 0,67077, 
b — 0,59954) n = 1.5377. 
Wählt man also ein Crownglas, dessen Brechungsverhält- 
nisse sind: 
B) 1,5287 D) 1.5321 F) 1,5377 l ) 
so erleidet der Achsenstrahl nicht nur keine Richtungsänderung, 
sondern auch keine Farbenzerstreuung. Für ein mit dem Achsen- 
strahl paralleles Strahlenbündel ist sonach das neue Prisma 
ganz tadellos. Aber auch in anderen Fällen, so lange es sich 
nicht um Messungen handelt, z. B. zur subjektiven Beobachtung 
und zur objektiven Darstellung der Erscheinungen der chro- 
matischen Polarisation, kann das Prisma, insbesondere als Polari- 
sator, vorteilhaft verwendet werden. 
Bisher wurde angenommen, dass die Ivalkspathhälfte des 
Prismas der Lichtquelle zugewendet sei. Die gewöhnlich ge- 
brochenen. im Hauptschnitt polarisirten Strahlen werden als- 
9 Ein Crownglas von Guinand hat nach Messungen von Dutirou 
die Iudices 
B) 1,52805, D) 1,53173, F) 1,53825, 
welche den obigen sehr- nahe kommen. 
