E. v. Lommel: TJeber NicoVsche Prismen. 
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dann wie bei dem echten Nicol durch totale Reflexion an der 
Kanadabalsamschicht beseitigt. 
Man kann aber das Prisma ebensogut auch umgekehrt, 
die Glashälfte voran, gebrauchen. Die aussergewölinlichen 
Strahlen gehen dann auf denselben nur umgekehrten Wegen 
durch das Prisma durch. Die im Hauptschnitt polarisierten 
Strahlen dagegen dringen durch die Kittschicht in die Kalk- 
spathhälfte und werden an deren Hinterfläche zum Teil nach 
innen total reflektiert, zum Teil unter starker Ablenkung in 
die Luft hinaus gebrochen. Zwischen dem Einfallswinkel i an 
der Glasfläche und dem Austrittswinkel i an der Spathfläche 
besteht, wenn die Schnittfläche senkrecht zu den Endflächen 
geführt ist, die Beziehung: 
sin 2 1 — sin 2 i -p w® — 
wenn n, f> den Brechungsindex des gewöhnlichen Strahles in 
Kalkspath, n wie vorhin den Brechungsindex des Glases be- 
zeichnet. 
Nach dieser Formel bestimmt sich der kleinste Austritts- 
winkel der gewöhnlich gebrochenen Strahlen (für i = o) aus 
sin 2 i = nl, — » 2 
wie folgt: 
B) 38 ° 42 ' D) 39 ° 25 ' F) 40° 12 . 
Der Einfallswinkel, bei welchem an der Spathfläche die 
totale Reflexion beginnt (i' — 90), ergibt sich aus der Gleichung 
cos 2 i = n 2 , — n 2 ; 
er ist das Complement des vorigen, also beziehungsweise 51° 18', 
50° 35', 49° 48'; Strahlen, welche unter grösseren Einfalls- 
winkeln auf die vordere (Glas-)Fläche treffen, treten aus der 
Hinterfläche nicht mehr aus. Die gewöhnlich gebrochenen 
Strahlen, welche aus der Hinterfläche noch austreten, liegen 
also (für Natriumlicht) zwischen i' — 39° 25' und i' = 90°; sie 
entsprechen einfallenden Strahlen zwischen i = o und i — 50° 35', 
während alle zwischen i = 50° 35' und i = 90° einfallenden 
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