Paul Glan: Theoretische Untersuchungen. 
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nun sind jedocli ihre elastischen Koeffizienten periodische 
Funktionen von 4 :li und ein elastischer Skalar wie c x dann 
darstellbar in der Form: 
«, = £,+ E[ sin + c;) + k; sin ( 2 ' ~ + v ;j + . . . 
und es sind JE i, . . U\, . . abhängig von h. Es sollen nur die 
ersten Glieder dieser Reihen vorläufig in Betracht gezogen 
werden. 
Da die innere elastische Kraft dieselbe bleibt, wenn sich bei 
konstanten äusseren Kräften die Formvariabein um d t m u .. d t ns 
ändern, wie es einer Aenderung der Temperatur um dt ent- 
spricht, folgt zum Beispiel, 
y y dt = — p\d t m 1 — m 2 — p\‘d t m 3 — v\ d t n l — v" d t n,, — v‘‘‘d t n 3 . 
Die thermischen Ausdehnungsindizes für einen bestimmten 
Zustand, der nun durch seine Formvariabein, Temperatur und 
die Zeit, in der er entstanden, zu charakterisieren ist, ergeben 
sich dann nach Früherem in der Form: 
a = a 0 -j~ a mi m 1 -f- a„ l2 m 2 -f- a m3 m 3 -f- n 1 4 - a„ 2 n 2 -j- a„ 3 n 3 , 
und es sind a 0 , . ,a„ 3 Funktionen von t, t , dt ähnlich den elasti- 
schen Skalaren zu behandeln, wie die Leitfähigkeit für Wärme Je. 
In Kristallen sind beide thermischen Indizes von der Richtung 
im allgemeinen abhängig. 
Die Gleichung zur Bestimmung des Wärmeverbrauchs 
einer unendlich kleinen Zustandsänderung kann die frühere 
bleiben; es ist die spezifische Wärme bei konstanter Form 
dann so wie zuvor die elastischen Skalare und thermischen 
Ausdehnungsindizes zu betrachten. 
Für die Grenze kann weiter der zu ihr senkrechte Wärme- 
fluss unendlich nahe ihren beiden Seiten und nach derselben 
Richtung genommen gleich gesetzt werden. Dies ergiebt für 
Ihn n = 0 : 
