120 Sitzung der math.-phys. Classe vom 5. Februar 1898. 
(ä-j d t„, Scpv Udcp„ H ff- Jc 2 d t w , ScpvUd Ä- 3 d t,„ 3 Scpv TJd cp W3 ) 
— d t (U1 Scpv üdcp 0>l -+- Ä' 2 d t ( „ 2 ScpvUd cp,„,-\-l- 3 d Scpv Ud (po>^ n < g ; 
es ist cpv das Lot zu ihrer Grenze bei der Formänderung cp (co, t). 
Für einen nichtkristallischen Stoff von unendlich grosser 
Ausdehnung haben die Vorgänge an der unendlich entfernten 
Grenze keinen zu beachtenden Einfluss auf das im Endlichen 
vor sich Gehende und hier Betrachtete und können unbeachtet 
bleiben. Es mag die folgende Bewegung geprüft werden: 
6 = cü + r ? r i8:41 H (t:I -' ,,) (+ 1 -t- Si* l ~ ht ). 
Der variable Vektor (o — co) ist die Verschiebung eines 
Teilchens; r, i, v stellt ein System dreier zu einander recht- 
winkligen Einheitsvektoren dar und die Drehung um r von t 
nach v ist rechtläufig und positiv. Eine Länge g ist in der 
Richtung von r vom Vektorenanfangspunkte aus genommen. 
Die Bewegung erfolgt in ebenen Wellen mit Längsschwingungen, 
welche in der Richtung von t fortschreiten, dabei absorbiert 
werden und mit der Zeit verlöschen, während die Ruhelage 
an einem Endpunkte ihrer Bahn liegt. Sie liegt für den der 
fortlaufenden Welle Entgegensehenden im hinteren Teile der 
Schwingungsbahn, wenn -(- vor 1 genommen wird, im vor- 
deren bei — vor 1. Die Schwingungen und g sollen sehr 
klein sein. Es werden die Formvariabein 
(± 1 + cos ) (jäj) + ^ sin ] . 
m 2 = m s = n 1 = n 2 = n 3 = 0. Es bedeuten hier und im fol- 
71 . TZ 
genden cos und sin abkürzend cos (g : I — ht) und sin — 
(g:I — ht). 
Die Vektoren der elastischen Kräfte werden 
T T r(4 V — E) a n E 1 
— T [ — »<i f/ "3 Y—E + 3 — E:V (t ~ t(>) J ’ 
„ = , \ m f (2 V E ) , ap^t-U l 
«2 [ m i * 3 y — ß + 3 — E:Vy 
a -v\ m V (2 V ~ E ) 4- “iMzWl 
«3 [ w i 3f — e ' 3 — E:Yy 
