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Sitzung der math.-phys. Classe vom 5. Februar 1898. 
länge im Weltalle für diese Wellen bei gleicher Schwingungs- 
o c o o 
zahl sind. 
Die Teilchen verschieben sich in derselben oder entgegen- 
O O 
gesetzter Dichtung des Fortsehreitens der Wellen um 
i , t -( i Tr)<»+ 8 '> 
und das ergiebt für eine kurze Strecke g. die sie in einem 
Stoffe vorschreiten, annähernd als bestimmend für die Grösse 
der Verschiebung, um deren Endpunkt sie schwingen, 
p r ^ , Za\E 3 p 2 - 
9 9 s n n 16 ‘ L 4 Em P + sc„a F(3 - E : F) 
Das Verhältnis des Dehnungs- zum Verdrehungsindex E : 1 
ist für langsame Formänderungen, wie es sich aus dem Deh- 
nungsverhältnis iv gleich 2 — 2 iv ergiebt, für verschiedene 
Substanzen wenig anders und schwankt im äussersteu Falle 
zwischen 2 und 3. Wir werden dies auch für sehr rasche 
Aenderungen annehmen. Für die Metalle Messing. Stahl, Fe, 
Ag. Cu, Pb. Ni. für die E : V aus dem Dehnungsverhältnis 
erhalten werden kann, ergiebt sich auch 
E : F + 
£ al E 1 
sc. 
q F(3 — E 
bei langsamer Formänderung nicht sehr verschieden und ist 
2’920 am kleinsten beim Fe und 4'973 am grössten für Pb. 
V ir werden dies bei den Metallen auch für sehr rasche Aende- 
rung der Form so annehmen. Bei derselben Temperatur und 
Grösse der Anfangsamplitude g ist bei Wellen mit gleicher 
Schwingungszahl h : 4 die Grösse der Verschiebung dann haupt- 
sächlich bestimmt durch al Tc : sc\. Ich werde für a 0 den Wert 
des thermischen Ausdehnungsindex der langsamen Temperatur- 
änderung bei Metallen nehmen und statt der spezifischen Wärme 
bei konstantem Volumen c„ diejenige bei konstantem Druck c p , 
wie zuvor. 
Ich gebe im folgenden die Werte von alJc:sCp multi- 
pliziert mit 10 10 . 
