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Sitzung der math.-phys. Classe vom 5. März 1898. 
die Voraussetzung inaclit, dass 
% v o > w o I • , , 
nicht gegen die 
r 11 1 Geschwindigkeitseinheit, 
^2> ^2 I 
4) 
du 0 
2v a 
dtv n 
dt ’ 
dt ' 
dt 
9w, 
dv , 
dtv 1 
~dt' 
dt ’ 
dt 
du 2 
dv 2 
dw 2 
2t ’ 
dt ! 
dt 
nicht gegen die Grösse 
Geschwindigkeitseinheit 
Zeiteinheit 
von der Ordnung 
Zeiteinheit 
T 
gross sein sollen und T die ausser- 
ordentlich kleine Schwingungsdauer der das Wesen der elek- 
trischen Erscheinungen ausmachenden Schwingungen vorstellt. 
Der einfachste unter allen derartigen Bewegungszuständen 
ist jedenfalls der wirbellose Zustand, bei welchem 
u 0 
v 0 iv 0 
u x v x 
«2 
W 2 
den folgenden 
Bedingungen genügen : 
«0 
2cp 
= dx ’ 
öTl « 
TO l«> 
II 
d<P 2 
dx ’ 
5) 
v o 
2(p 
= dy' 
II 
sT 
V 2 
d <P 2 
dy ’ 
iv n 
d(p 
dep 
W, — — — , 
W 9 
_ d( P 2 
0 
dz ' 
1 23 ’ 
2 
dz ‘ 
Ich habe neben diesem einfachsten Flüssigkeitszustand 
noch einen anderen beschrieben, welchen ich, wegen seiner 
Wichtigkeit für die Theorie der Dielektrika, als den dielektri- 
schen Zustand einer inkomjiressiblen Flüssigkeit bezeichnet habe. 
Dieser Zustand ist dadurch definiert, dass die Grössen: 
«o v o w o u i V l W 1 U 2 V 2 W 2 
den folgenden Bedingungen genügen sollen: 
