A. Korn: Ueber die Erhaltung des dielektrischen Zustandes. 
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so können wir die Definitionsgleichungen des dielektrischen 
Zustandes 6) — 9) folgendermassen schreiben: 
14) 
3p,__r n /a#_3T\ _ id% 
dx 2n\A\dy dz ) \3a; 
dcp i 
T( 1, 
^3X 
3 Z\ 
0 
dy 
2 Trial' 
^ dZ 
dx ) 
\3a; 
3y, T \ \ /3jT_ 3X\ /3tr 0 
dz 27i\A\dX dlj) \3a; 
L + d i-; M + d i§x)\ 
L + 
— n Jf 4- — 0 
dy J 'dz 
15) 
3? 2 Z 7 [ 1 / 3 N d3I\ 
dx 2ji|X\3?/ 3 z ) 
M= — 2 ^ f 1 p ^ 
3y 2jr|al\3£ 3a: y 
T f 1 / 3-M~ 3Ü\ 
3^ 2 7r|J.\3a; 3y / 
+ 3“p X , 3^0 3» nz } 
1 3a; 1 dy ‘ dz f ’ 
+ — 0 x + — 0 r+ ] , 
1 3a: 1 dy 1 dz J’ 
I ^ v o x i <^o y i | 
3a: " T 3y " r 3^ j ' 
Ich habe früher 1 ) gezeigt, dass dieser Bewegungszustand 
der Flüssigkeit den hydrodynamischen Gleichungen genügt, 
falls die Bedingungen erfüllt sind: 
9 A. Korn, Eine Theorie der Gravitation und der elektrischen 
Erscheinungen auf Grundlage der Hydrodynamik II. Teil, II. Abschnitt, 
p. 211 — 227, Berlin 1898. Ich hatte in dem Beweise daselbst: 
_ 3 w t 
1_ 3y 
_ 3 i/j 
1 dz 
3 v t 
3 IC 2 
3 » 2 
dz ’ 
U 2 — 
dz 
3 Wy 
3 x ’ 
a, = 3 - M2 
3 z 
dv^ 
d x 
3 uy 
3 l>2 
d X 
d m 2 
w 
3 y 
gesetzt, doch bleibt derselbe auch bei unserer Definition 8) 9) in Gültig 
keit. Ich beschränke mich an dieser Stelle mit dem Hinweis auf jene 
Untersuchungen, da ich weiter unten den Beweis noch einmal in der 
für die jetzigen Zwecke passenden Form geben werde. 
