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Sitzung der math.-phys. Classe vom 5. März 189S. 
16 ) 
17 ) 
az 
ar 
dz 
aX 
dZ 
3^ 
dX 
ar 
dX 
dx 
dy 
dN 
dM 
dy 
dz 
dL 
dN 
dz 
dX 
dM 
dL 
dX 
dy 
). 
= - A ( ^ ^ L - ^ M - N ) , 
V dt dx dt/ dz J ’ 
)• 
dL 
dt 
Im 
dt 
—A 
dN dw„ 
i«o 
dy 
dV t 
dy 
d W. 
dx 
dtv n 
— -M — —^N 
dy dz 
(dX 
d M 0 „ 
a« 0 
y 
3 U Q ry 
V dt 
dX 
32/ 
dz 
- - - 
l dY 
dv o y 
av 0 
Y— 
z 
V dt 
dX 
3y 
dz 
/dZ 
3w 0 y 
O) 
§ 
io 
Y 
d w o 7 
V dt 
3# 
dy 
dz ^ 
)• 
wobei die Operation -j-- die Bedeutung bat: 
18 ) 
H ) 
dt 
3( ) 
3 ( ) 
— - — u n 
dx 0 
3( , 3( ) 
+ 
a.? 
to« 
Wir wollen nun zeigen, dass der dielektrische Zustand 
ein zu jeder Zeit notwendiger Flüssigkeitszustand ist, wenn 
derselbe zu irgend einer Anfangszeit t 0 besteht und eine gewisse 
Bedingung an der Grenze gefordert wird. 
Wir wollen dazu jetzt unsere frühere Definition des di- 
elektrischen Zustandes in folgende F orm fassen : 
Es sollen die Geschwindigkeiten 
M M [>] 
des dielektrischen Zustandes durch die Gleichungen 
gegeben sein: 
O O 
19 ) 
[«] = + dtsin^Tt , 
t t t 
t+r t+r t+r 
0] = dt + y-J Ydtcos~2zi-\-^jMdt sin ^2 n , 
t t t 
t+r t+r t+r 
[w]= + ~Jz«Kcos^-23i + iJw dt sin -2ji , 
