144 
Sitzung der math.-phys. Classe vom 5. März 1898. 
oder wenn wir rechts von der Green'schen Umformung Gebrauch 
machen : 
29) i Jt /[(<* - M)’ + (»- M) s + (« - [«•])’] dx 
A 
r / 2,7t t 2 Ti t l \ 
= + J ( 94 >+ cos T 2ti sin y 2 -t+— [»])« 
(lo. 
wo das Integral rechts über alle Elemente do der Oberfläche 
zu erstrecken ist und, wenn man unter cos (nx), cos (n y) cos (ns) 
die Richtungskosinusse der inneren Normalen versteht, (>< — [it])„ 
die Bedeutung hat: 
30) ( u — [u]) n 
= (u — [?/]) cos(tt#) -j- (v — [v]) cos {ny) + (w — [«•]) cos(ms). 
Ist an der ganzen Flüssigkeitsoberfläche: 
31) 
tl)l [ ^ J H , 
so folgt aus 29), dass das Integral: 
J* [(“ - M) 1 + (v - [v]) 2 + (w — [>])*] d t 
stets gleich null sein muss, wenn es zu irgend einer Anfangs- 
zeit t 0 verschwindet; besteht also der dielektrische Zustand zu 
einer Anfangszeit t 0 und erfüllt zu jeder Zeit die normale Ge- 
schwindigkeitskomponente an der Oberfläche die Bedingung 
des dielektrischen Zustandes: 
Wh = [«]» , 
so muss der dielektrische Zustand der Flüssigkeit zu jeder 
Zeit t erhalten bleiben. 
Bedenken wir noch, dass die für unseren Beweis benützte 
Definition des dielektrischen Zustandes mit der früheren völlig 
übereinstimmt, so können wir noch einmal unsere Resultate in 
folgender Weise formulieren: 
