188 Sitzung der math.-phys. Classe vom 5. März 1S98. 
Offenbar braucht man hier die auftretenden constanten 
Factoren nur in die Definition der Functionen f, y, f und 
x , ?/, z passend eingeben zu lassen, um direct zu unseren Glei- 
chungen (13) und (9) geführt zu werden. In der That lässt 
sich auch die Yenske’sche Methode leicht auf das uns vor- 
liegende Problem in der folgenden Weise übertragen. 
Die Picard’schen Relationen (15) lassen sich durch pas- 
sende Auswahl der particulären Lösungs-Systeme x 2 , y 2 , z 2 und 
x v y 3 , z 3 auf eine solche Form bringen, dass neben der Glei- 
chung (19) noch die folgenden Identitäten erfüllt sind: 
4 + y\ +4 =1, 
x\ -f yl +4 = i , 
(23) «, «* + y, y 2 + s x z 2 = 0 , 
x 3 + y 2 y 3 + s 3 = 0 , 
x* Xy 4 - y» y» 4 - ** % = o . 
Aus ihnen folgt in bekannter Weise: 
(24) x 3 = s(y 2 z 3 y 3 z 2 ), x 2 = e(y s z l 2/ 1 *^ 3 )’ «3 == £ (2/i 2 / 2 ™ + 
wo e = + 1 den Werth der Determinante 
/y» /y» / y» 
cA/ 1 tV 2 lA/ 3 
2 /, y 2 2/3 
Z X ^3 
bedeutet. Ebenso ist 
2 /l = £ G® 2«3 ^3*^2)’ 3)’ 2/3 £ (~ 1«2 ^*«l)> 
(25) 
== £ (Xg 2/3 x 3 y 2 )i z 2 E(x 3 y 1 x^y^), .. 3 £ {x^y 2 ^ 2 2^i )• 
Aus (24) und (25) folgen dann die weiteren Relationen 
4 4 - 44-4 = 1 , 2 /i «1 4 - 2 /* ^2 4 - 2/3 = 0 , 
2/5 + 2/2 -f- yl = 1 , A^i 4 -^»i 4 - ^3 x 3 0 , 
4 + 44-4 = 1 , •02/1 + «22/* + «32/3 = 0 • 
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