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Sitzung der math.-phys. Classe vom 5. März 1898. 
Die Wertlie von x v y v z x entnehmen wir aus (16) und 
bestimmen die auftretenden Constanten nach (20) und (36). 
Dann ergibt sich durch Anwendung des Additionstheorems 
x 1 -\-iy l dn (u — i co) — i x z x sn (u — i oo) = 0 
wo X wieder durch die zweite Gleichung (10) definirt ist. Es 
wird also schliesslich 
v 2 -f- iv 3 = i X y. • (x 2 i x 3 ) • cn (u — i co) 
(52) 
= ,• ; H l (“ ~ i( °) ' H l (°) ' 0 (° ) 2 „o„ + 
0(m)- (ico)* 6, (of 
wodurch auch die vierte, in (48) fehlende F unction H x (it — i co) 
ihre Verwendung gefunden hat. 
Die Lösungen des durch (51) gegebenen Systems 
von Differentialgleichungen sind uns übrigens durch 
die vorstehenden Untersuchungen von selbst bekannt; 
zusammengehörige particuläre Lösungen sind 
Die Differentialgleichungen (51) sind denjenigen an die 
Seite zu stellen, welche Hermite a. a. 0. im § XXI aufstellt. 
Die £-Axe, um welche der Körper nach (50) eine con- 
stante Winkelgeschwindigkeit besitzt, ist bekanntlich durch 
das Loth vom Anfangspunkte auf die invariable Ebene gegeben. 
Letztere fallt mit der Tangentenebene des Centralellipsoides im 
Punkte x 0 , y 0 , z 0 zusammen, hat also die Gleichung 
Ax 0 x-t-13y 0 y-\- Cz 0 z— 1 - 0. 
