R. Schicarzscliild: Die Beugungsfigur im Fernrohr etc. 
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wobei f die Brennlänge bezeichnet, so erhält man : 
. ft ft ft 
/P = (f — uy 4 f u sin* — -j- v 1 — 4 f v sin cos — cos cp 
Li Li Li 
Setzt man noch : 
und entwickelt bis auf Glieder dritter Ordnung in g genau, 
so folgt *) : 
A = f ~' , + W^){ Q% - 2 Q l C0S,p + ^} 3) 
Das Flächenelement d o hat den Ausdruck : 
do — f 1 sin ft d ft d cp — p g dg dcp 4) 
Man nenne nun ft x den halben Oelfnungswinkel des Objektivs 
und führe die Abkürzungen ein: 
2 sin 
ft , 
2 
= ei 
v 1 
u g x 
m =■■ 
2 71 f u 
X f — w 
5) 
Durchläuft man die Wellenfläche von der Axe bis zum Rande, 
so wächst r von 0 bis 1. Die Grösse p andrerseits ist dem 
Abstande v des Punktes P von der Axe proportional und wird 
nahezu 1 in der Grenze des geometrischen Schattens der Kugel- 
welle. Denn man hat an dieser Grenze offenbar : 
mithin : 
V ■ q 
— = sin ft, 
u 1 
P = 
sin ft x 
2 sin 
ein Ausdruck, der für kleines ft v ein Objektiv von mässigem 
Oeffnungswinkel, nahezu den Wert 1 hat. Die Grösse m ist 
eine Konstante für konstantes u, für jede zur Axe senkrechte 
fl Darüber, dass die Glieder höherer Ordnung vernachlässigt werden 
dürfen, vgl. Kirchhoff, Optik pag. 52 und 86, sowie Strehl, Theorie des 
Fernrohrs (Leipzig 1894), p. 55. 
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