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Sitzung der math.-phys. Classe vom 11. Juni 1898. 
Die hier rechts auftretenden Integrale sollen mit TI r 3 und 
W i bezeichnet werden. In W 3 und W i würde man eine ähn- 
liche partielle Integration ausführen und so fortfahren können 
und dabei offenbar jedes Mal Ton Neuem den Faktor m in 
den Nenner treten sehen. Ein ähnliches Verfahren liesse sich 
aber auch auf die aus den folgenden Gliedern der Entwick- 
lung 13) entspringenden Integrale an wenden. Was man so 
im Ganzen schliesslich erhielte, wäre eine semikonvergente 
Entwicklung von W 2 nach negativen Potenzen von m. Wir 
begnügen uns damit, die ersten Glieder dieser Entwicklung 
explicit aufzustellen und eine Formel für den Rest anzugeben. 
Die eben erhaltenen Formeln geben: 
00 
mi\e 2 1 Vr dr — ^ |- W, 
l 
1 —p 
— ytÜ+pP 
f — ö" (r +P )a i r A e . -.rr 
mi\e i V rdr — — - — - 1 - W. 
J 1+p r 4 
und, wenn man dies in 14) einsetzt: 
W a 
1 
mi (1 , . a , nt 
rT ( i+ P p+ T 
1/2 
Ti mp 
1/2 
7i mp 
1 -\-p 
worin R die Summe der drei Integrale ist: 
+ 
+ 
R = m ij e 2 ( +l> > J'o (mpr)rdr 
i 
- 1 — ( V~ r ) 
V2nmpd dr \r p) 
i ( Yl ) 
V2^mpj e dr\r-\-p) 
dr 
dr 
17) 
R 
Eine obere Grenze für diesen Rest R habe ich nun aut 
folgende Weise gewonnen. Ich habe zunächst ähnlich, wie 
