282 Sitzung der math.-phys. Classe vom 11. Juni 1898. 
deren Werte nachstehendem Täfelchen entnommen werden 
können : 
p 
ä; 
p 
K‘ 
K‘ 
0.10 
24.1 
24.1 
0.70 
0.1 
0.4 
0.20 
3.8 
5.2 
0.80 
0.1 
0.3 
0.30 
1.2 
2.2 
0.90 
0.1 
0.2 
0.40 
0.6 
1.3 
1.00 
0.0 
0.2 
0.50 
0.3 
0.8 
1.10 
0.0 
0.1 
0.60 
0.2 
0.5 
1.20 
0.0 
0.1 
Mit dem aus dieser Tafel und Formel 23) zu entnehmenden 
maximalen Rest R' erhält man nach 22), 11) und 7) für W 
den Ausdruck: 
W = 1 — 
— — (i+p) 2 +— 
e 2 T 4 
_ (i _ p)a _ ül 
e 2 1 v ’ 4 
Y 2 Ti mp 1 -\- p y 2n mp 1 -f-Vjp 
.| / m r 
-'V 2^ j 
m* Ti t 
e _ T r — p 
B) 
4 dr 
Dass liier in dem Ausdruck von W für Randpunkte gerade 
dieses Integral stehen bleibt, entspringt nicht einer Unvoll- 
kommenheit unsrer Behandlungsweise, sondern ist eine Not- 
wendigkeit. Denn die Beugungsfigur im idealen Fernrohr ist 
identisch mit der Beugungsfigur einer kreisförmigen Oeffnung ‘) 
und zwar einer Oeffnung von um so grösserem Radius, je 
grösser m ist. Für grosses m wird daher der Rand der kreis- 
förmigen Oeffnung streckenweise nahezu durch einen gerad- 
linigen ersetzt werden können, und es wird als Hauptglied 
dieses Integral auftreten müssen, welches von 1 abgezogen 
das für die Beugungserscheinung eines geradlinigen Randes 
geltende W ergiebt. Letzteres ist z. B. der Abhandlung von 
E. v. Lommel: „Ueber die Beugungserscheinungen geradlinig 
!) Vgl. Kirchlioff, Optik p. 83 ff. 
