K. Schwarzschild : Die Beugungsfigur im Fernrohr etc. 287 
I . 
II . 
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WM 
2 V $ 
0.30 
0.56 
1.04 
0.47 
0.6 
+0.295 
-0.141 
0.40 
0.45 
1.05 
0.39 
0.8 
0.281 
0.122 
0.50 
0.38 
1.13 
0.33 
1 
0.270 
0.107 
0. G 0 
0.32 
1.29 
0.29 
2 
0.228 
0.066 
0.65 
0.30 
1.41 
0.27 
3 
0.201 
0.046 
0.70 
0.28 
1.59 
0.26 
4 
0.181 
0.034 
0.75 
0.26 
1.84 
0.25 
7 
0.144 
0.018 
0.80 
0.25 
2.23 
0.24 
10 
0.123 
0.011 
0.85 
0.23 
2.89 
0.23 
15 
0.102 
0.006 
0.90 
0.22 
4.21 
0.22 
20 
0.089 
0.004 
0.95 
0.21 
8.19 
0.21 
40 
0.063 
0.002 
1.00 
0.20 
00 
0.20 
60 
0.051 
0.001 
1.10 
0.18 
0.19 
80 
0.045 
0.001 
1.20 
0.17 
0.17 
100 
0.040 
0.000 
1.30 
0.15 
0.16 
Tafel II. bildet für die ganzzahligen Argumente einen Aus- 
zug aus der Tafel XXII. von Lommel’s Abhandlung über die 
Beugungserscheinungen geradlinig begrenzter Schirme, für die 
kleineren Argumente sind die Werte nach den am selben Orte 
§77 angegebenen Formeln berechnet. Tafeln für die Bessel- 
schen Funktionen findet man so vielfach, dass ich sie liier nicht 
zu wiederholen brauche. 
§ 7. Bevor wir die Rechnung nach diesen Formeln für 
einen Fall numerisch durchführen, wollen wir uns an ihrer 
Hand allgemein den Charakter des Beugungsbildes weit ausser- 
halb des Focus klar machen. 
Nicht einfach zu übersehen ist die Beugungserscheinung in 
unmittelbarer Nähe des Centrums. Im Centrum selbst, für p = 0, 
hat man in Formel III: 
J 0 = 1 P = 1 Q = 0 
und hiermit den bekannten Ausdruck: 
T A ■ 1 m 
J = 4 snr ~r 
4 
1898. Sitzungsb. <1. math.-pliyg. CI. 
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