K. Scluoarzschild: Die Beugungsfigur im Fernrohr etc. 289 
Aus dieser Formel liest man den Satz ab, der schon in 
§ 1 hervorgehoben wurde: Ueber die mittlere Intensität 1 
lagern sich zwei Wellenzüge, deren einzelne Win- 
dungen nahezu die Form von Sinuskurven haben. 1 ) 
Denn die Argumente wachsen (ausser für die hier ausge- 
schlossenen Werte von p in der Nähe von 1 beim ersten Glied) 
nahezu proportional mit p, die Wellenlänge ist 
für die erste Welle 
2 n 
^ m (1 — p) 
für die zweite Welle 
Ap = 
2 71 
m (1 ± p) 
25) 
und die Amplituden ändern sich für das vorausgesetzte grosse 
in nur wenig innerhalb dieser Wellenlängen. Die Anzahl der 
Maxima und Minima zwischen p = 0.1 und p = 0.5 wird 
bei der ersten Welle und bei der zweiten Welle 
für m = 100 9 für in = 100 17 
m = 900 81 m = 900 163 
Die Amplitude der Schwingungen nimmt von innen nach aussen 
bei der ersten Welle anfangs ab, dann zu, bei der zweiten ständig 
ab. Im halben Radius des Beugungsbildes (p = 0.5) beträgt sie: 
1. Welle 2. Welle 
für w = 100: ±0.23 ±0.08 
„ „ 900 : ± 0.08 ± 0.03 
Für in = 900, was einer Verschiebung von 3 cm aus dem 
Focus bei einem Fernrohr von 30 cm Oeffnung und 3 cm Brenn- 
weite entspricht, betragen also die Schwankungen der 
Intensität um den Mittelwert in der Nähe des halben 
Radius des Beugungsbildes nur mehr 1 1 °/o- 
Die Erscheinung, die sich aus der Uebereinanderlagerung 
dieser beiden Wellen von verschiedener Wellenlänge ergiebt, ist 
sehr verwickelt und wechselt in allen ihren Einzelheiten rasch 
mit jeder Aenderung von in. 
9 Man überzeugt sich leicht, dass die Intensität 1 diejenige Inten- 
sität bedeutet, welche bei geradliniger Ausbreitung der Lichtstrahlen 
gleichförmig über die ganze extrafokale Lichtscheibe herrschen würde. 
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