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Sitzung der math.-phjs. Classe vom 11. Juni 1898. 
Stärkere Schwankungen der Intensität bleiben, auch für 
beliebig grosses m, am Rande des Beugungsbildes be- 
stellen. Denn es tritt hier — das liess sieb, wie erwähnt, 
voraussehen — dieselbe Erscheinung auf, wie am Rande 
eines gradlinigen Schirms. Der Wert von L und der 
Wert des zweiten Gliedes von K cos Je in Formel I' sinkt am 
Rande des Beugungsbildes (p = 1) schon für m = 100 auf 0.02. 
Man erhält also eine sehr genäherte Darstellung der Erscheinung 
am Rande, wenn man: 
L = 0 
K cos Je = ~ V, [m( 1 — p)*] K sin Je = ~ [m (1 — jj) 1 ] 
setzt. Hieraus folgt aber durch einfache Umstellungen in II 
und II': 
Für p < 1: 
{ o -1>Y\ - (1 -Pf + -fl’ 
+ U r i [» (1 -P« + sin (1 -Pf + 
Für p > 1 : 
J= { l r t [m(l -j))»]f S + F, [»,(1 -j,)»]}’ 
Diese Ausdrücke stimmen, wenn man x = m (1 — p setzt, 
überein mit den von Lommel a. a. 0. § 127 gegebenen und in 
Tafel XXI. und XXII. fabulierten Ausdrücken für die Beugung 
an einem gradlinigen Rande. Diesen Tafeln ist folgendes zu 
entnehmen (was man auch leicht aus den Formeln in Verbindung 
mit den obigen kleinen Tafeln für V, und U, ableitet). 
Am Rande des geometrischen Bildes (p = 1) beträgt die 
Intensität -r- der Durchschnittsintensität 1. Sie sinkt dann 
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nach aussen, in den geometrischen Schatten hinein, beständig 
und schnell ab. Nach innen hingegen wächst sie und erreicht 
ein Maximum von 1.37 für: 
