K. Schwarzschild: Die Beugungsfigur im Fernrohr etc. 291 
m (1 — p)* — 4.65 p = 1 j— 
V m 
2.2 
sinkt dann wieder auf 0.78 für: 
»(1— i>)* = 11.0 1> = 1 
V m 
um hierauf weitere kleinere Schwankungen auszuführen. 
Die ganze Beugungsfigur erscheint demnach umgeben von 
einem hellen, durch einen relativ dunkeln Zwischenraum abge- 
trennten Bing, welcher übrigens noch ganz innerhalb der Grenze 
des geometrischen Bildes zu liegen kommt. 
Wir wollen uns schliesslich klar machen, welche schein- 
bare Breite (vom Objektiv aus gesehen) die hier auftretenden 
Ringe haben, welcher Winkelwert ihnen entspricht. 
Die scheinbare Grösse % des Radius des geometrischen 
Bildes ist, wenn v den Abstand eines Randpunktes desselben 
von der Axe bezeichnet, bestimmt durch: 
v 
Für einen Punkt im geometrischen Rande war aber in §2: 
v 
— sin ft 
u 
wo ft x der halbe Oeflhungswinkel des Objektivs ist. Demnach: 
sin y = -z sin ft. 
f — u 
Die Einheit der Wellenlängen, wie sie die Gleichungen 25) 
geben, war der Radius des geometrischen Bildes. Der Winkelwert 
dieser Grössen ist daher, wenn man Sinus durch Bogen ersetzt: 
resp. 
2 7i u sin ft t 
m(f — u ) 1 -j-p 
und wenn man den Wert von m nach 5) einführt: 
resp. Ap • x = 
fs in 1 p 
