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Sitzung der math.-phys. Classe vom 11. Juni 1898. 
Bedenkt man, dass 2 f sin gleich dem Objektivdurch- 
messer d ist und dass cos* ~~ gleich 1 gesetzt werden kann, so 
erhält man für die scheinbare Breite der Ringe, wie sie in 
dem mittleren Gebiete der Beugungsfigur auftreten: 
A P • X = 
X_ 
d 
resp. 
dp-x = 
X 2 
dl +i> 
d. h. die scheinbare Breite dieser Ringe ist unabhängig von 
der Grösse der Verschiebung aus dem Focus. Für die 
oben vorausgesetzten Grössen Verhältnisse des Fernrohrs und 
p = 0.5 erhält man: 
li'4 resp. 075 
Diese Grössen bedeuten die Breite eines hellen Rings und 
des auf ihn folgenden dunkeln Rings zusammengenommen, also 
den Abstand auf einander folgender heller Ringe. 
Anders steht es mit den Ringen am Rande der Beugungsfigur. 
Betrachtet man als Breite des äussersten Rings den Abstand des 
ersten Minimums 
also die Grösse: 
vom geometrischen Rande, 
b = 
3.3 
1 V~m 
so ist der Winkelwert dieser Grösse: 
7 3.3 
sin 0 j 
Y m f u 
und hierfür erhält man mit Hülfe der Gleichungen 5): 
7 3.3 Vm-X . 
K 2 Ti f sm 2 
oder ähnlich, wie oben: 
b • x — 1-1 
Die Ringe am Rande der Beugungsfigur nehmen 
also mit wachsendem m an scheinbarer Breite und 
hiermit an Deutlichkeit zu. 
