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Sitzung der math.-phys. Classe vom 11. Juni 1898. 
und: 
B = 2 L cos 
m 
~2 
(1 +iO l - 
71 
T 
wurden dann graphisch aufgetragen und durch eine Curve von 
der Form der Windungen einer Sinuscurve verbunden. Für 
die Werte von p über 0.8, wo das Argument von A lang- 
samer wächst, wurde A für alle in der vorstehenden Tafel 
angegebenen Werte p direkt berechnet. Auf diese Weise sind 
die Curven A und B (Figurentafel I.) entstanden. 
Die Curve C giebt die Werte von: 
C = 1 + K* -f IA 
Das letzte Glied des Ausdrucks II (resp. II') 
2 KL sin (2 mp — Je ) 
welches nicht über 0.03 steigt und aus Wellen von der Länge 
0.032 in p besteht, habe ich nicht berücksichtigt, weil es bei 
der Kürze der Wellen verbunden mit der geringen Amplitude 
für den Anblick der Beugungsfigur im Fernrohr bedeutungslos 
bleiben muss. 
Die (graphisch ausgeführte) Superposition der Wellen A 
und B über C liefert die Curve J, die Darstellung der Licht- 
intensität für einen Radius des Beugungsbildes, von p = 0.1 an. 
Für p unter 0.1 habe ich in Intervallen von 0.005 in p fort- 
schreitend die Werte von J nach den Formeln III direkt berechnet, 
dieselben eingetragen und durch eine Curve verbunden. Für p 
über 1 wurde J unmittelbar durch die Summe K 4 -j- L % geliefert. 
Man bemerkt, dass für p >0.1 der Charakter der Beugungs- 
figur in groben Zügen bereits durch die Curve A dargestellt 
wird. Die Beugungsfigur besteht im Wesentlichen aus acht 
hellen Ringen. Der innerste ist besonders schmal und hell, dann 
folgen Ringe mit abnehmender Intensität und zunehmender Breite. 
Besonders hell wird wieder der äusserste Ring, der sich zugleich 
durch seine Breite, wie durch die Dunkelheit des Zwischenraums, 
welcher ihn von den übrigen Ringen trennt, auszeichnet. 
