L. v. Seidel: lieber die Bedingungen etc. 
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Betrachtung für die Strahlen des in Betracht gezogenen Licht- 
kegels die Kugelabweichungen als aufgehoben vorausgesetzt 
sind ( A = 0). In der gleichen Finallage passiert der Strahl 
ti . 
diejenige Ebene, deren Abszisse ist (die das reduzierte Bild 
o * 
der OefFnungsebene * enthält) in einem Abstand von der Axe 
r * + dr * — (72 -\- A R -r - , 
° * 
und es findet sich hieraus für den letzten Winkel des Strahles 
mit der Axe 
tgw* = (#-{- AB\) 
weil die Grösse 
(72 A B fr) o * 
T 
v 
konstant bleibt bei jedem der analogen Uebergänge, sowohl 
von dem vor einer bestimmten Fläche (deren Indices die h, li 
tragen), liegenden zu einem hinter ihr liegenden Medium, als 
auch von der vorderen der beiden ein bestimmtes Medium (dessen 
Index die o, o , v tragen) begrenzenden Fläche zur hinteren, nach 
einer von mir bereits in den Astr. Nachr. bewiesenen Grund- 
relation, welche sozusagen das Gegenstück zu dem eben dort 
T • O 
gegebenen Satz von der Unveränderlichkeit der Grösse = R 
° ° v 
durch alle Medien vorstellt. Dabei enthält die Grösse A 72 * 
den Bestandteil dritter Ordnung, um welchen radiale Distanz 
Bi -(-^172* sich von dem Näherungswert 72 unterscheidet. 
Man hat nun: 
sin io* _ t gw* 1 /~ 1 + tg* w x 
sin W-\ tg io Y 1 + tg 2 tv* 
Da hier die betreffenden Winkel kleine Grössen dritter 
Ordnung sind, so besteht das Verhältnis aus Gliedern 0 ter , 
2 ter , 4 ter . . . Ordnung derselben. Substituiert man für die 
Tangenten ihre vorgegebenen Ausdrücke, so lässt sich alles 
nach 72 ordnen, an welchem die Korrektur A 72 * (s. sogleich) 
eine Funktion dritter Ordnung ist. Man erhält: 
27 ’ 
