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Sitzung der math.-phys. Classe vom 2. Juli 1898. 
sin w * o* [ 
sin 0 _i ( 
^ "T" "T o rp<i ( ö — 1 ö *) + • • • 
2 T 2 
wobei die ausgeschriebenen Glieder die Grösse zweiter Ordnung 
vollständig enthalten. Soll das Verhältnis dieser Sinus kon- 
stant für den ganzen Strahlenbündel, also unabhängig von It' 
sein, so muss man haben (da auch zu den Gliedern 
zweiter Ordnung nach R' zählt): 
III. 
R! 
2 T% + »it — »i = ° 
und diese Gleichung ist, in den von mir eingeführten Grössen 
ausgedrückt, die Formulierung der Abbe- H elmliol tz’schen 
Forderung. Sie muss sich also als identisch erweisen mit meiner 
alten Formulierung der Fraunhofer’schen Bedingung B — 0, 
wenn unsere Ergebnisse unter sich in Einklang stehen. 
Dass dies in der That der Fall ist, ergiebt sich, wenn 
man für das Korrektionsglied dritter Ordnung A R ' * seinen 
Ausdruck aus meinen Entwicklungen a. a. 0. nimmt. Man 
erhält denselben, wenn man in der Gleichung (Astr. Nachr. 1028, 
Zeile I — IV) die nicht accentuierten und die accentuierten 
Grössen R, o , h gegenseitig vertauscht, bei welcher Vertauschung 
T in — T übergeht, darnach R — 0 setzt (weil der in Be- 
tracht gezogene Lichtkegel von der Mitte des Gesichtsfeldes 
kommt, wodurch sich der ganze Ausdruck auf das in Zeile IV 
stehende Glied reduziert, und endlich über alle Flächen des 
Apparats die durch S angedeutete Summation erstreckt. Wenn 
dabei, wie a. a. 0. im allgemeinen Gliede der Summe, bei li 
der Index der Fläche weggelassen, bei den Grössen o und v, 
wo das der Fläche vorangehende Medium kurz durch — , der 
des ihr nachfolgenden durch -j- vertreten wird, so erhält man 
2 T % 
AR'* 
R' 3 
welcher Ausdruck in Gleichung III. zu substituieren ist. Um 
das Ergebnis auf die eine oder die andere der beiden Formen 
zurückzuführen, in welcher ich den Koeffizienten R einerseits 
