P. P. Koch: Über die Abhängigkeit des Verhältnisses etc. 
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Tabelle 2. 
1 
Röhren- 
nummer 
2 
Wandstärke 
cm 
Innen- 
radius 
cm 
Elastizitäts- 
modul C. G. S. 
dünn 1 | 
dünner Teil 
dicker „ 
0,051 
0,368 
U4 
1,23 
6,57- 10 u 
7,05 • 10 u 
dünn 2 | 
dünner „ 
dicker „ 
0,056 
0,338 
1,15 
1,20 
6,57 • 10 u 
7,05 • 10 u 
dick 1 ^ 
dünner „ 
0,183 
1,32 
6,79- 10 u 
dicker „ 
0,296 
1,24 
7,05 • 10 u 
dick 2 | 
dünner „ 
0,174 
1,37 
6,79- 10” 
dicker „ 
0,301 
1,28 
7,05 • 10“ 
i Der in der Korrektionsformel vorkommende adiabatische 
Elastizitätskoeffizient der in den Röhren eingeschlossenen kom- 
primierten Luft wurde berechnet als Produkt c 2 d. Dabei be- 
deutet c die Schallgeschwindigkeit in Luft für entsprechenden 
Druck und Temperatur (Tabellen 7 und 8 der Hauptarbeit) 
und d die Dichte der Luft, bezogen auf Wasser (Tabellen 13 
! und 14 der Hauptarbeit). Als Schallgeschwindigkeit für Luft 
von 0° und 1 Atmosphäre wurde angenommen: 3,31 • HP C.Gr. S. 
Die innerhalb der Mefifehlergrenze von ca. 3°/oo liegende 
Übereinstimmung zwischen Messung und Rechnung (Tabelle 1) 
für das Verhältnis der Schallgeschwindigkeiten in den dünn- 
und dickwandigen Teilröhren bei den benutzten extremen 
Wandstärkenverhältnissen rechtfertigt das Anbringen der Kor- 
rektion für das elastische Nachgeben der Röhrenwände an 
den Schallgeschwindigkeitsmessungen der Hauptarbeit in der 
Körte wegschen Form. Eine Entscheidung zwischen der Wahl 
des Korrektionsfaktors (1) und (2) (s. oben) braucht dabei nicht 
getroffen zu werden, da beide für die in der Hauptarbeit be- 
nutzten Wellenröhren bei — 79° und bis 200 Atmosphären 
Übereinstimmung bis auf l°j 0 o ergeben. 
Die zu den Versuchen der Hauptarbeit benutzten Unter- 
