Die Biegung einer kreisförmigen Blatte. 
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von derselben Form, aber mit anderen Konstanten, die von 
den vorigen durch Beifügen eines oben angebrachten Striches 
unterschieden werden sollen. An die Seite der Gleichungen 
(13) treten daher die für die innere Schale gültigen Gleichungen 
Bo = c[ >-2 lg r + C 2 + c‘i lg r + ci 
Bl — Jc'i r ~\ — ^ “F "F lg 
B,, — "F > ” "h ^3n '*' ■ “F ^4 >1 “ 
(U) 
Wir sehen uns jetzt nach den Grenzbedingungen um, die 
sich für die innere Schale aufstellen lassen. In der Platten- 
mitte, also für r = 0 darf C nicht unendlich groß werden und 
außerdem muß man auch immer zu demselben Werte von C 
an dieser Stelle geführt werden, wie man auch 99 wählen mag; 
für r = 0 müssen daher B'i und alle Bit verschwinden. Da- 
raus folgt zunächst, daß die Konstanten cj /c-ä 62« hin gleich 
Null zu setzen sind. Dann muß noch l’l gleich Null sein, 
damit in der Plattenmitte — nicht unendlich groß wird und 
3 r 
das Gleiche gilt aus einem ähnlichen Grunde auch für ci Wäre 
nämlich c\ von Null verschieden, so würde in der Plattenmitte 
92 ^ 
der Differentialquotient — , und mit ihm die Krümmung der 
Platte unendlich groß und außerdem würde auch die nach 
Gl. (9) berechnete Schubkraft V,- unendlich groß, was aber, da 
die Platte in der Mitte unbelastet sein soll, offenbar nicht mög- 
lich ist. Auf Grund der Bedingungen in der Plattenmitte gehen 
daher die Gleichungen (14) über in 
Bq = C« “F Ci I 
Bl — Jc'i r “F /r3 r* , (15) 
Bit = hlnV'^ -F hhn r" + 2 j 
Nun kommen die Bedingungen an der Grenze zwischen 
beiden Schalen. Zunächst muß man für jeden Punkt des Grenz- 
kreises. also hei l)eliebig gewähltem (p, zu denselben Werten 
