Die Biegung einer kreisförmigen Platte. 
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nähme der Nachbarschaft des Angriffspunktes der Last P. Da 
unbestimmt bleibt, wie weit sich diese Nachbarschaft erstreckt, 
w'ollen wir zunächst einmal annehmen, die Last P verteile sich 
nach irgendeinem unbekannten Gesetze über den ganzen Grenz- 
kreis hin und die davon an der durch den AVinkel q) bezeich- 
ueten Stelle auf die Längeneinheit treffende Belastung sei U. 
Dabei ist aber jedenfalls 77 symmetrisch zu Ebene 95 = 0 ver- 
teilt anzunehmen und wenn man über den Halbkreis von (p — 0 
bis cp = 71 integriert, hat man nach der Bedeutung von 77 die 
Gleichung 
0 
Die.se Gleichung gilt für jedes Verteilungsgesetz von 77. 
Je mehr sich aber 77 in der Nähe der Stelle 99 = 0 anhäuft, 
also je mehr wir uns dem Falle einer an dieser Stelle zusammen- 
gedrängten Einzellast nähern, um so genauer gilt auch noch 
für jedes n die Gleichung 
/r 
cos n cp cl cp 
u 
F 
2 
da ja in der Tat der jetzt beigefügte Faktor cos n cp bei cp = Q 
zu Eins wird und daher an dem vorigen Ergebnisse nichts 
ändert. 
Eine längs des Grenzkreises verteilte Last 77 bewirkt an 
allen Stellen, an denen 77 von Null verschieden ist, einen 
Sprung in der Schubkraft Vp und zwar ist, wie aus der Be- 
trachtung eines Plattenelements zu entnehmen ist, das längs 
des Grenzkreises von der ersten, senkrecht dazu von der zweiten 
Ordnung klein ist, 
n = Vp — Vp 
zu setzen. Die Differenz der Vp hatten wir vorher schon ge- 
bildet. Es kam dabei auf die Unterschiede zwischen den dritten 
Differentialquotienten der P und P' an. Differentiiert man 
1 - 2 * 
