machen kann, besteht auch in diesem Falle in der Berechnung 
des Biegungspfeils f. Man hat dafür wieder 
f — + • • • + + • • • 
Ein geschlossener Ausdruck für den Biegungspfeil, wie 
bei der eingespannten Platte, läßt sich hier nicht aufstellen. 
Der Einfachheit wegen setze ich sofort m = 4 ein und erhalte 
~ 8a: 
Pal 
7t 
° p 
{ (l, 3-0.3 g)! 
+ 
10 
(n + l)(8w + 5) 
2n + 2 
+ 
13 
P 
. 2n 
n(Sn-\-b)\aJ (n — l)(8n+5)\a/ 
Damit wird, unter Benützung eines vorher schon gefun- 
denen Ergebnisses, 
+ 1J 
_J 
8w-l- 5 [w-pl 
-i- 1,069 
2n + 4 
+ 
l 
a 
10 [p\-” + 
n \a 
+ 0,115 r- 
13 
w — 1 
2»n 
Wenn p einen nicht zu großen Bruchteil von a ausmacht, 
konvergiert die Reihe schnell. Begnügt man sich damit, die 
Glieder bis zur sechsten Potenz auszurechnen, so erhält man 
f= 
womit man in praktisch vorliegenden Fällen wohl stets aus- 
reichen wird. Für den Fall der zentrischen Belastung wird, 
wie der Vergleich von (23) mit (21) lehrt, der Biegungspfeil 
bei der frei auf liegen den Platte 2,6 mal so groß wie hei der 
eingespannten, was übrigens schon lange bekannt war. 
Hiermit bin ich am Schlüsse des ersten Teils meiner Ab- 
handlung angelangt und ich komme zum zweiten Teil meiner 
Aufgabe, eine Formel aufzufinden, die für die Festigkeits- 
