Die Diegung- einer kreisförmigen Platte. 
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Endlich habe ich in derselben Weise auch noch die Span- 
nungen otp auf Grund der zweiten der Gleichungen (34) be- 
rechnet. Ich begnüge mich damit, das Schluhergebnis dieser 
Rechnung mitzuteilen; es lautet: 
1 , 21 - 0 , 81 ^ 4 - 3,-58 
71 h~ a 
— 10,70 
n ) + 1^,16 
\aj 
(36) 
Der Vergleich mit Gl. (35) zeigt, daß für p — 0 die bei- 
den Hauptspannungen Or;, und otp einander gleich sind, was 
von vornherein zu erwarten war. Für einen kleinen Abstand 
j) wird Otp etwas größer als Für die Abstände p = 0,3 a 
und p = 0,6 fl erhält man für otp 
1 1 a ^ ^ ^ n Ql ^ ^ 
Im größeren Abstande von 0,6 a erhält man daher otp etwas 
kleiner als Oyp. Die Unterschiede zwischen beiden Haupt- 
spannungen sind aber in allen Fällen unbedeutend. 
Beide Hauptspannungen haben übrigens auch gleiches 
Spannungsvorzeichen. Wenn man von der Annahme ausgeht, 
daß die Bruchgefahr von der größten Dehnung abhänge, also 
durch die sogenannte „reduzierte“ Spannung gemessen werde, 
findet man diese kleiner als jede der beiden Hauptspannungen, 
nämlich ungefähr gleich drei Vierteln von einer von ihnen. 
Nach der von Mohr vertretenen Ansicht, die sich in den meisten 
Fällen besser mit den Erfahrungsergebnissen deckt, kommt es 
aber bei einem ebenen Spannungszustande mit zwei Haupt- 
spannungen von gleichem Vorzeichen nur auf die größte der 
beiden Hauptspannungen an, ohne Rücksicht auf den Wert 
der anderen. Ich möchte daher empfehlen, den größeren der 
beiden aus den Gleichungen (35) und (36) erhaltenen Werte 
unmittelbar als Maß für die Beanspruchung des Materials zu 
benutzen. 
Die hier abgeleiteten Formeln für die Biegung-sspannungen 
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