Bezeichnet /} die zu (p, gehörige, den Randbedingungen 
(II) genügende Lösung von (2), so kann man eine Funktion 
/’(jy) nach den /} entwickeln, sobald f etwa zweiinalstetig dif- 
ferenzierbar ist und 
die Darstellung (6) zuläßt'). Dann hat man 
(V) f(.;) = £c, /}(,), = ({)<;{, 
j 
vorausgesetzt, daß f die Randbedingungen (II) erfüllt. 
Die Entwickelungen (IV) und (V) konvergieren gleich- 
mäßig für alle 
5. Schlussbemerkungen. 
Zum Schlüsse soll auf die physikalische Bedeutung 
der gew'onnenen Ergebnisse hingewiesen werden. 
Aus der asymptotischen Verteilung der Eigenwerte folgt 
wegen 
/2 = - iJlß, 
daß sich stets eine natürliche Zahl jg angeben läßt, sodaß für 
jedes j >io 
einen negativ reellen Teil besitzt. 
Die Funktionen 
( < ) ' (Pj iv ) . i ^ io ’ 
deren reellen Teil man als Stromfunktionen gewisser, der Ilaupt- 
bewegung überlagerter (unendlich kleiner) Störungen von dem 
speziellen Anfangszustande 91(9’j('?)) fiuffassen möge^), führen 
also zu stabilen Bewegungen. 
1) Dies ist der Fall, wenn f 4 mal stetig dill'erenzierbar ist. 
-) Vgl. A. Sommerfeld 1. c., S. 119. 
