Interferenzerscheinungen bei Rontgenstrahlen. 
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wobei m, n, p positive oder negative, das Atom numerierende 
ganze Zahlen (einschliefälicli der Null) sind. 
Für die Schwingung eines einzelnen Atoms wmllen wir zu- 
nächst einmal die Annahme machen, dah sie rein sinusförmig 
verläuft. Dies kann hier natürlich ebensowenig wie in der Optik 
streng richtig sein. Aber ebenso wie in der Optik kann man 
spektral inhomogene Strahlung durch Fouriersche Zerlegung 
auf Sinusschwingungen zurückführen. Die von einem Atom 
ausgehende Welle können wir dann in großer Entfernung vom 
Atom darstellen durch den Ausdruck 
wo r den Betrag des Radiusvektors vom Atom zum Aufpunkt 
— TT 
bedeutet, eine Funktion seiner Richtung und h — - ist, 
wo A die Wellenlänge der später interferierenden Röntgen- 
strahlen darstellt. Wäre, wie man es in der Optik gewohnt 
ist, das Atom klein gegen die Wellenlänge, so wäre W eine 
Konstante'). Hier aber muß man mit der Möglichkeit rechnen, 
und die Yersuchsergebuisse legen die Vermutung nahe, daß in- 
folge der mit der Wellenlänge vergleichbaren Abmessung des 
Atoms Richtungsunterschiede auftreten. Berücksichtigt man 
ferner noch, daß die anregende Schwingung in (als eben vor- 
ausgesetzten) Wellen mit Lichtgeschwindigkeit fortschreitet, so 
sieht man, daß man noch den Faktor + + hinzu- 
') Vgl. H. V. Helmhol tz, Abh. 1, p. 331. 
Gehen von beliebig vielen, in einem endlichen Bereich liegenden 
Strahlangsquellen Kugelwellen aus, so ist die Erregung in einem Punkte, 
für welchen der Radiusvektor vom Mittelpunkte des Bereiches den 
gegen dessen Abmessungen großen Betrag r und die Richtuugskosinus 
a, ß, •’ hat : 
g- • *•(’•« -'b,) 
2j>‘ 
,-Mx„ 
« + A + ^,1 ■ r) 
II? 
» . 
Diese Summe ist im allgemeinen einen Funktion von a und ß. Sind 
aber alle klein gegen l, so wird sie konstant. 
