W. Friedlich, P. Knipping und M. Laue 
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fügen mulä, wenn ß^, die Kiclitungskosinus der einfallen- 
den jirimären Röntgenstrahlen sind. Über Einzelheiten des 
Anregungsvorganges brauchen wir dabei keine weitere Vor- 
aussetzung zu machen, als daß er bei allen Atomen gleich 
erfolgt. Insbesondere ist es für den weiteren Verlauf des Vor- 
ganges vollkommen dasselbe, ob die Schwingungen im Atom 
durch Schwingungen gleicher Frequenz in der primären Strah- 
lung erzwungen oder ob es durch die primäre Strahlung ein- 
mal angeregte, sonst aber freie Eigenschwingungen sind. Stets 
linden wir als Superpositionselfekt aller Elementarwellen 
p — ik(r + * n» + y /^» +2 /’o) 
3) . 
r 
Wir berechnen diese Summe nur für Aufpunkte, deren 
Abstand sehr groß ist gegen die Abmessungen des durch- 
leuchteten Kristallstücks, und benutzen die auch sonst in der 
Gittertheorie übliche Näherung, d. h. wir setzen für das r im 
Nenner den Betrag R des Radiusvektors vom Nullpunkt des 
Achsenkreuzes zum Aufpunkt und geben der Richtungsfunk- 
tion W den Wert, welcher dessen Richtung (a, /?, y) entspricht. 
Für das r im Exponenten setzen wir aber den Näherungswert: 
r = R — {xa + ^jß-\- sy). 
Unter Berücksichtigung von (1) geht somit die Summe (3) über in : 
, — ifcß 
i) 
W {a, ß) - — «0) + y(^ — /}»)-!-« q — )'o>] 
R 
= ^'ia,ß) 
,-ikR 
R 
Jm Zn Zp + « B + ß C) , 
WO zur Abkürzung 
Ä = Je [oi X (a — «o) + öi y (/^ — ßo) + öl 5 (}' — /’o)] 
5) ß = Ti fa 2 x (« — «ü) "F ^iyiß /^o) -\- Qis Ü — /’o)] 
C = Je [ 03 X (a — Qo) Usy {ß — ßo) -h Ö 3 £ — j’o)J 
gesetzt ist. Denken wür uns den durchstrahlten Teil von Ebenen 
begrenzt, welche zu den Seiten eines Elementarparallelepipedes 
parallel sind, so ist die Summation nach m von einer Zahl 
