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W. Friedrich, P. Knipping und ]\I. Laue 
Ui y Ui I U:> X U;2 2 U:J X U*) y — 0 , U I X U'> y Q3 2 — ( 7 ^ 
ferner 
«0 = 0, ,% = 0 , J'o= 1 
wird, so gehen die Gleichungen (7) über in: 
8) a = k , ß = h~ 1 — y = Ji 
Auf einer zuni einfallenden Strahl senkrechten photogra- 
])hischen Platte sind die Kurven a = const. und ß = const. 
llyjierbeln, deren Mittelpunkt im Durchstoßpunkt des primären 
Strahles liegt und deren Achsen aufeinander senkrecht stehen. 
Wären nur die beiden ersten Bedingungen in 8) zu erfüllen, so 
sähe man das bekannte Kreuzgitterspektrum, bei dem an jedem 
Schnittpunkte zweier Hyperbeln ein Intensitätsmaximum liegt. 
So aber wählen die Kreise 7 = const., deren Mittelpunkt eben- 
falls im Durchstoßpunkt des primären Strahles liegt, aus diesen 
Kreuzgitterspektren diejenigen aus, welche einem von ihnen 
hinreichend nahe liegen, d. h. man wird auf der Platte diese 
Kreise nicht ganz, sondern nur in einzelnen Punkten vertreten 
sehen. Dies ist aber in der Tat der Eindruck, welchen die 
Figur macht. Die Kreise 
9) = 
welche der Periodizität in der Strahlrichtung ihre Entstehung 
verdanken, haben in der Optik ein schon seit Xewton be- 
kanntes Analogon in den sogenannten Queteletschen Ringen*); 
diese treten bei Bestäubung einer ebenen, auf der Rückseite 
stark reflektierenden Glasplatte im Fraunhoferschen Beugungs- 
bild auf. Es interferieren nämlich die von einem und dem- 
selben Staubteilchen aus dem einfallenden und aus dem ge- 
spiegelten Licht abgebeugten Wellen miteinander. Bei senk- 
rechter Incidenz liegen die Maxima auf den durch Gleichung 9) 
angegebenen Kreisen, sind aber viel flacher als in unserem 
*) Vyl. z. B. A. Winkelmann, Handlmch der Physik VI, Leipzig 
190Ü, p. 1083. 
