Eine quantitative Prüfung der Theorie etc. 
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7 = 1/'^! — (a® j- ß‘) = const. 
Radien gleich 
1/ = sin (f. 
ln radialer Richtung ist also die Zeichnung gegen das Photo- 
gramm verzerrt. Erhalten dagegen hleiben alle Winkel, deren 
Spitze im Mittelpunkt liegt und damit die Winkelah.stände der 
zu herechnenden Flecken, weil 
(1 : ß — X : y 
ist. Vor allem aber werden die Kurven a — const. und ß = const. 
jetzt zu den Koordinatenach.sen parallele äquidistante Gerade; 
benutzt man bei der Zeichnung - als Längeneinheit, so findet 
man diese auf Koordinatenpapier unmittelbar vor. Jedem 
Schnittpunkt solcher Geraden entspricht ein Schnittpunkt von 
zwei Hyperbeln im Photogramm, d. h. ein mögliches Kreuz- 
gitterspektrum. Es fragt sich nun, welche von diesen Punkten 
einem Kreise 1 — ^ ~ ^ naheliegen. Wie nahe sie daran 
liegen müssen, um wirklich sichtbar zu werden, entzieht sich 
vorläufig unserer Beurteilung. Wir rechnen im folgenden, als 
ob sie genau auf ihnen liegen müßten, d. h. als ob die Glei- 
chungen 8) alle genau erfüllt wären. Jedem Interferenzpunkt 
sind dann drei ganze Zahlen /q, /q, /q, seine Ordnungszahlen, 
zugeordnet. Diese für spektral homogene Strahlung sicherlich 
nicht zutreffende Annahme hat auf die zu errechnende Lage 
der Interferenzpunkte keinen merklichen Einfiuß. Auffälliger 
wird ihr Einfluß auf die zu berechnenden Werte der Wellen- 
länge, insofern sich diese auch dann ein wenig unterscheiden 
werden, wenn sie sich auf dieselbe Strahlung beziehen. So 
lassen sich die unten gefundenen, einige Prozente betragenden 
Differenzen dieser Art erklären. Wie weit dabei die tatsäch- 
liche Unbestimmtheit der Wellenlänge infolge der spektralen 
Inhomogenität eine Rolle spielt, bleibt eine offene Frage. 
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