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Anton Enclrös 
tieferen Kinne, plötzliche Änderung der Tiefe u. a. m., besonders 
begünstigt sein kann. Diese meine Vermutung findet nun durch 
die Beobachtungen der Darapfervibrationen am Ammersee eine 
Bestätigung, indem die obengenannten, nur lokal auftretenden 
Schwingungen sich übereinstimmend als solche Resonanzschwin- 
gungen ergeben. 
Da aber bei solchen Uferschwinguugen die Lage des 
Knotens nicht durch Vergleichsbeobachtungen aufgefunden 
Averden kann, Avie es bei den Seiches und den eigentlichen 
BuchtenschAA’ingungen möglich ist, so ist man auf die theo- 
retische Berechnung der Periodendauer für bestimmte 
Lagen der Knotenlinie angeAvuesen. Nun versagen aber hier 
alle bisher verwendeten Annäherungsformeln, in welchen die 
mittlere Tiefe der schwingenden Fläche vorkommt, da die 
Breitenausdehnung der beteiligten Wasserfläche nicht bekannt 
ist. In gleicher Weise kann auch die exakte Chrystalsche 
Theorie auf unsere Uferschwingungen nicht angewendet 
werden, da sich die sogenannte Normalkurve nicht konstruieren 
läßt, wie bei abgeschlossenen Seen und Buchten. Das ganze 
Auftreten dieser Schwingungen deutet vielmehr darauf hin, 
daß man die nämliche WasserbeAvegung vor sich hat wie bei 
den vollständigen Quersclnvingungen in Seen , wo also die 
Schwingungsbewegungen der Wasserteilchen in derselben Quer- 
schnittsebene vor sich gehen. Man darf daher, Avie dort, die 
Breite als konstant annehmen und die Berechnungen an dem 
Profil senkrecht zur Uferlinie des Beobachtungspunktes 
vornehmen. Falls dieser Schnitt .sich an eine Parabel annähern 
läßt, Avie das Profil des Golfes von Alaska (siehe Tafel I, Fig. 6), 
so darf man nur die Länge I in Meter, das ist der vermutliche 
Abstand des Knotens vom Ufer, und die Tiefe h an dieser 
Stelle messen und erhält dann die Dauer T in Sekunden nach 
der Chrystalschen FormeU) für ein symmetrisch parabolisches 
Becken: 
h G. Chrystal, On the hydrodynamical theory of seiches. Trans. 
H. tioc. Edinburgh 1905, 41, III, p. 622 und 638. 
