über das Gesetz der Intensitätsverteilung etc. 
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bei den Anwendungen der allgemeinen Resultate zur Erklärung 
spezieller Tatsachen das Hauptgewicht auf die Frage gelegt 
werden, ob die Tatsachen sich ohne Heranziehung einer Rei- 
bungskraft erklären lassen. 
2. Für die Behandlung der gleichzeitigen Einwirkung von 
Translationen und von Stößen lege ich die Vorstellung zu 
Grunde, daß die Elektronen je innerhalb einer homogenen, 
positiven Kugel beweglich sind, die ihrerseits im Molekül fest 
ist oder gar dasselbe direkt repräsentiert. Die Kugelzentra 
bewegen sich zwischen zwei Zusammenstößen geradlinig mit 
der Geschwindigkeit V (u, v, tv), die nach dem Maxwellschen 
Gesetz auf die Moleküle verteilt sein mag. AJ (X, Y, Z) und 
H{Ay B, (J) sind die in der Lichtwelle schwingenden Feld- 
stärken ; m sei die träge Masse, e die Ladung des Elektrons, 
j, l), j seien seine Koordinaten, a, b, c diejenigen des Zentrums 
der positiven Kugel. Es ist dann z. B. 
a = ao-|-M^, b = bo-t-v^, c = c,, + ^ . 
Nehmen wir die elektrische Schwingung in der Welle der 
X-Achse parallel an, so sind die bezüglichen Bewegungs- 
gleichungen für das Elektron: 
m -f A (};' — o') + A (j — a) = £ X^ 
bO + Ä(l) — b) = 0 1) 
^ 3" + Ä (l' — c') + ^ (3 — c) = 0; 
dabei sind durch die Indizes (') die ganzen zeitlichen Ände- 
rungen der Koordinaten j, j, a, b, c angedeutet; X„ bezieht 
sich auf den Ort des Elektrons; da wir aber die Elongation 
aus dem Kugelzentrum als klein gegen die Wellenlänge be- 
trachten, so können wir es auch auf den Ort des Kugel- 
zentrums beziehen. 
Schreitet eine ebene homogene Welle parallel zur X-Achse 
fort, so ist allgemein 
t V ( < 
1 1— ly. 
