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W. Voigt 
In der ersten Formel (1) ist aber spezieller 
F^ = Fe 0 , v^ = v(l — ~'^ = v{l — ßy), 
. V 
wobei ~ — ß und cos ( Fj ^) = cos § = y gesetzt ist. 
Wir haben also, wenn wir 
j_a = f, )) — b = r], j — c = C 
setzen ; 
TO I" + Ä + /c I = £ F, 
TO t]“ -j- Äj;' Jet] = 0 
toC" + ÄC' + = 0. 
Diese Gleichungen werden integriert durch: 
I 
V 
C 
wobei 
£ Fj e"'!^ 
= C\ + Coeii* 
+ C'j + ^26^2' 
3 ) 
4) 
5 ) 
.1 AF_ . 1 /jg h 
m 4 2 m ’ ^ ^ 4 to- 2 m 
ist, und die (7,, Konstanten sind, die sich aus dem Zustand 
bestimmen, in dem sich im Zeitpunkt t = unmittelbar nach 
dem letztvergangenen Stoß das Elektron befand. Da weiter die 
Summe über die Wirkung sehr vieler Elektronen genommen 
werden wird, und da positive und negative Elongationen und 
Geschwindigkeiten nach dem Stoß als gleich wahrscheinlich 
gelten dürfen, so kann man von vornherein (wie auch Herr 
Lorentz’) tut) so rechnen, als ob direkt nach dem Stoß C, 
'i‘ verschwänden. Hier resultiert, wenn t — ^0 ~ ^ 
gesetzt wird: 
1) H. A. Lorentz, 1. c., p. 596. 
