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W. Voigt 
Ist a — 0, d. h., sieht man von Reibungskräften und von 
Zusammenstößen ab, so wird J reell; die Absorption ist dann 
auf die Gebiete beschränkt, wo (14) einen negativen Wert für n® 
liefert. Es ist bequem, diesen Grenzfall zu vermeiden. 
Um die komplizierte Formel (16) für die Anwendung zu 
vereinfachen, wollen wir zunächst die Reibungskraft, also v', 
gleich Null setzen. Hierdurch wird 
1 
/• = Vq, a = 17) 
und a erhält die Bedeutung der mittleren Stoßzahl des Mole- 
küles von der Geschwindigkeit V pro Zeiteinheit. Ferner be- 
schränken wir uns auf die nächste Umgebung der Eigenfre- 
quenz Vq, setzen also 
= + 18 ) 
wobei jii klein neben ist, und in mit a oder ß multiplizierten 
Gliedern r — v^. 
Die Argumente der beiden Logarithmen werden hierdurch zu 
i (/^ — >^0 ^) + Q i(2 >’o 4- fl — rj) -h a_ 
i{/,i -j- v^ß) a i (2 j'q -|- ß) -f a' 
dies zweite ergibt also (wegen des dominierenden 2 j»,,) in der 
Umgebung der Eigenfrequenz j'q, d. h. für u nahe — 0, kein 
singuläres Verhalten. Das ganze zweite Glied ist dort über- 
dies klein neben dem ersten und kann somit fortbleiben. 
So erhalten wir, indem noch der Faktor i(2v — r) -j- a 
mit iv^ vertauscht und v^ß in ß' abgekürzt wird, erheblich 
einfacher aus (16) 
n 
2 i i T ^ 7 
^ l — > . „ , ln 
ni ^ fi' 
ß' — ia 
t .1 ß' — ia' 
191 
Zu der Formel (19) ist zunächst zu bemerken, daß sie im 
Grunde nicht so einfach, wie es den Anschein hat, — 1 
bestimmt, denn das rechts auftretende 
V V V 
ß' = ^’oß = ''o — = >’o«T = >'o^Hl — — 
0 C 0 
