über das Gesetz der Intensitätsverteilung etc. 
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enthält selbst noch den komplexen Brechungsindex n in sich. 
Indessen hat dies praktisch geringe Bedeutung, da eine Ver- 
gleichung mit der Beobachtung in jedem Falle nur angenähert 
stattfinden kann. Es ist daher zulässig, in dem Ausdruck für 
ß' das i y. neben Eins zu vernachlässigen und auch n mit Eins 
zu vertauschen, so daß dadurch wird 
20 ) 
Nun ist der negative imaginäre Teil von — 1 gleich 
2in^y, unter n den reellen Brechungsindex, unter y den Ab- 
sorptionsindex verstanden. Demgemäß ergibt sich 
2 y = 
m 
2 aß 
ny, der Absorptionskoeffizient, ist an sich Gegenstand der 
Beobachtung; überdies mißt auch das Produkt aus w;<: in das 
normale Emissionsvermögen e der schwarzen Ebene in den 
leeren Raum (bezogen auf die Farbe und die Temperatur, für 
welche ny gilt) direkt die Emission einer dünnen Schicht des 
bez. Körpers in eine gleichartige Umgebung, — eine Größe, 
welche den Ausgangspunkt bildet für die Berechnung der 
Emission beliebig dicker Schichten '). Dabei ist für Dämpfe 
meist n mit Eins vertauschbar. 
Man gelangt von der Formel (21) zu der älteren, bei einer 
bloßen Reibungskraft geltenden, indem man ß' gegen Null kon- 
vergieren läßt und a mit ^ v' vertauscht. Man sieht, daß die neue 
Formel sehr stark von der älteren abweicht. Der reelle Teil 
der Formel (19), welcher zu einem Ausdruck für n ^{\ — y^) — 1 
führt, zeigt ähnliche Abweichungen. Seine Untersuchung fällt 
außerhalb der in dieser Mitteilung verfolgten Ziele und bleibt 
einer anderen Publikation Vorbehalten. 
5. Es bleibt nun noch, um die Formel (21) gebrauchsfertig 
zu machen, die Summation über V auszuführen, wobei für a 
und für die bekannten Ausdrücke zu .setzen sind. Wegen der 
’) W. Voigt, Gott. Nachr. 1911, p. 71; Ann. d. Phys. 39, 1381, 1912. 
