über das Gesetz der Intensitätsverteilung etc. 
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feruer bleibt gültig 
32) 
Der auf diese Weise entstehende Ausdruck für ist 
höchst kompliziert und wohl nur auf graphischem Wege zu 
berechnen. Für die Einführung einer Annäherung setzen wir 
ß' = by 33) 
und erhalten so: 
n- y. 
2V^ne^N 
niv^b 
J: 
ye~«* dy arctg 
(; 
2abyVl + y- 
— {b^ — a^) y‘ 
. 34) 
Wir wollen nur den Fall eines neben b sehr kleinen a 
näher verfolgen, der bei verdünnten Gasen realisiert ist. Es 
kann dann neben b^ vernachlässigt werden, und wenn 
-|- «2 _ ^2 35 ) 
gesetzt wird, so haben wir 
n^y = 
Vtie^ N 
mv^b 
36) 
Im Grenzfall eines unendlich kleinen ^ hat für y 
der arctg den Wert Null, für yy-z den Wert n und die Inte- 
gration liefert hier sehr einfach: 
y = 
V'jl^ £2 

mv^b 
37) 
Es ist bemerkenswert, daß die Formel (36) für y auch 
in diesem Grenzfall, der nach S. 610 im allgemeinen eine gewisse 
Schwierigkeit bietet, einen Wert für n^y liefert. Derselbe 
entspricht ersichtlich dem Resultat der Lord Rayleighschen 
Behandlung des Emissionsvorganges. 
