über das Gesetz der Intensitätsverteilung etc. 
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darf) der Einfluß der Translation (in b) und der Zusammen- 
stöße (in ä) zum Ausdruck kommt. 
Die Halb wertsbreite berechnet sich, wenn man die For- 
mel (41) mit der bez. Bemerkung für ,u = 0 anwendet, durch 
2 /Zj (^) 1,66.Z>, wobei das Gleichheitszeichen 
verschwindendem a entspricht; bei Wasserstoff würde dies 
0 
ergeben. Es ist sehr auffallend, daß die Berücksichtigung der 
variabeln Geschwindigkeiten V den Wert gegen den S. 616 
angegebenen nicht vergrößert, sondern verkleinert^); es spielen 
also bei dem speziellen Vorgang die bez. V kleineren Ge- 
schwindigkeiten in Summa eine größere Rolle als die größeren. 
Eine Übereinstimmung der Formel mit der Beobachtung würde 
verlangen, daß die Temperatur der emittierenden WasserstofF- 
moleküle im Geißler-Rohr nur etwa 100° C wäre. — 
Zu den vorstehenden speziellen Resultaten mag schließlich 
noch eine wichtige allgemeine Bemerkung gefügt werden. 
Erstens sei betont, daß die durchgeführten Rechnungen 
über die Größe der Halbwertsbi-eite nur einen Teil der in den 
allgemeinen Formeln enthaltenen Aussagen veranschaulichen. 
Von wesentlichem Interesse ist außer jener Größe auch der 
Gesamtverlauf von nx innerhalb einer Absorptionslinie. Die 
bez. Diskussion mag vertagt werden, zumal sie eine vorher- 
gehende Vervollständigung des Beobachtungsmateriales ei’fordert. 
Bisher hat sich nach meinen Rechnungen die Unvereinbarkeit 
der älteren Formel mit der Beobachtung an Dämpfen und die 
Vereinbarkeit der neueren herausgestellt. 
Ferner sei betont, daß die Halbwertsbreite 2 (= v‘) 
einer Absorptions- oder Emissionslinie von der direkt wahr- 
nehmbaren Ges amt breite der bez. Linie ganz verschieden ist. 
0 Gleiches findet übrigens Lord Rayleigh bei Behandlung der 
Emission. Scient. Papers III, 263. 
