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2. Abhandlung: W. M. Kutta 
Die allgemeinste Strömung ist gegeben durch 
W=c 1 (t + J ) — i-c g (c — + i • c lg nat £ , 
c, , c 2 , c sind als reelle Konstante vorausgesetzt. 
Der erste Term für sich allein stellt eine Strömung mit 
der Geschwindigkeit c x in der positiven £ Dichtung im Unend- 
lichen dar ; die Stromlinie der Achse £ spaltet sich im Punkte 
£ = — 1, folgt beiderseits dem Halbkreis und vereinigt sich 
wieder im Punkte £ = -j- 1. Es ist Symmetrie des Strömungs- 
bildes zu den £ und >/ Achsen vorhanden. 
Der zweite Term allein stellt eine Strömung dar, die im 
Unendlichen die Geschwindigkeit c 2 in der positiven ?; Richtung; 
besitzt ; die Stromlinie der i] Achse spaltet sich in £ = — i 
vereinigt sich wieder in £ = -f- i. 
Endlich der dritte Term allein gibt eine Strömung in 
Kreisen um £ = 0 ; die Geschwindigkeit im Unendlichen ist 
Null, 2 n c ist der Betrag der Zirkulation; c wird also die 
willkürliche Konstante werden. 
Wir gehen nun zu einer anderen Ebene, in komplexer 
Darstellung durch z = x -}- iy gegeben, über. Aus ihr soll 
ein beliebiges geschlossenes Flächenstück — das sich auch auf 
ein doppelt gerechnetes Kurvenstück zusammenziehen kann — 
ausgeschnitten und entfernt werden ; gesucht ist im übrigen 
Flächenstück die allgemeinste Strömung. Man hat dazu nur 
das neue Flächenstück auf das vorher betrachtete im Inneren 
singularitätenfrei abzubilden und dabei dafür zu sorgen, daß 
dem unendlich fernen Punkte von s der unendlich ferne Punkt 
von £ entspricht. Zu diesem Zwecke wird man das Flächen- 
stück z auf die früher eingeführte positive Halbebene t abzu- 
bilden haben. Dabei sei z — oo in t = t 0 abgebildet. Die 
Abbildung enthält drei reelle Konstante ; zwei von diesen ver- 
wendet man, um t 0 = i zu machen, wodurch das Entsprechen 
von z = oo und £ = oo hergestellt ist; die dritte ist nicht 
von wesentlicher Bedeutung; sie ergäbe in £ bloß eine ganz 
gleichgültige Rotation der Figur um den Punkt £ = 0. 
