Über eine zweidimensionale Strömung. 
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Ist z = F(t ) die gesuchte Abbildungsfunktion, so ergibt 
sieb die gesuchte allgemeinste Strömungsfunktion für das 
Flächenstück z durch Elimination ( — die natürlich tatsächlich 
nicht vollzogen zu werden braucht — ) von t und £ au s 
t = i 
t + 1 
£-1 
W = c, (c + — ic 2 (c — ^ ) + i • c lg nat f 
— _F(£) oder, was dasselbe £ = 
Die Geschwindigkeit der Strömung im Unendlichen von z 
findet sich durch 
dW 
dz 
dW 
dt 
dW d'Q 
d t 
dz 
d£ dt 
dz 
dt 
(Cj — ic 
[(C-l) 2 
d<P 
V 
— 2 i 
dz 
für z = oo , f = oo , < = i 
= (c 1 -ic 2 )-k 
& Js = QC 
wo der letzte Faktor, abgekürzt 
, obwohl von der Form 
\dz ) z - * 
endlich werden wird. 
als & geschrieben und gleich 
[oo • 0], doch im allgemeinen 
Ist im Unendlichen von z die Geschwindigkeit V in der 
Richtung ß gegen die x Achse vorgeschrieben, also deren 
Komponenten in x und y Richtung V 1 = 1 • cos ß, V , = I • sin/?, 
so ist nun c x und c 2 aus V 1 — ii 2 — (c i — ic 2 ) k zu bestimmen. 
Die willkürliche Zirkulationskonstaute c dagegen steht noch 
beliebig zur Verfügung; es gibt noch unendlich viele Lösungen. 
Nun werden wir freilich erwarten, daß unter den so ge- 
fundenen möglichen stationären Strömungen sich einzelne durch 
eine größere Stabilität des Strömungsbildes auszeichnen werden, 
also bei Störungen die Tendenz besteht, gerade diese herzu- 
stellen. Welche speziellen Lösungen das sind, das hängt von 
der speziellen Form der Grenzkurve ab; im Falle des Kreises £ 
werden wir geneigt sein, die Symmetrielösung, also c — 0 zu 
