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2. Abhandlung: W. M. Kutta 
erwarten. Immerhin werden wir im allgemeinen uns nicht 
wundern, ein Schwanken des Strömungsbildes um jenes spezielle 
stabilere Bild herum leicht zu erhalten — sofern eben nicht 
die spezielle Form der Grenzkurve eine Lösung ganz besonders 
vor allen anderen bevorzugt, und zwar nicht nur in Bezug auf 
mehr geometrische Verhältnisse, wie die Symmetrie, sondern 
in Bezug auf eigentlich physikalische Strömungsverhältnisse. 
Ein solcher Fall spezieller Bevorzugung tritt ein, wenn 
die Grenzkurve des Flächenstückes z in einem ihrer Punkte 
einen überstumpfen Winkel a nach aussen (praktisch statt 
dessen auch schon eine sehr kleine Ki’ümmung nach dem In- 
neren der geschlossenen Kurve hin) aufweist. Ist dies der 
Punkt z x und für ihn W = TP,, so gibt bekanntlich die Ent- 
wicklung von TP am Punkte z x 
a f a 
(z — z x ) — (IF— TP,)* [ C 0 -}- Potenzreihe in (TP — TP,)* 
, somit 
,dW\ = 1 
v 1 ( TP — TP,) “V 
wo a > 7i gedacht ist. 
[Z) 0 -j- Potenzreihe], 
Es wird daher im allgemeinen die Strömungsgeschwindig- 
keit in jenem Punkte unendlich groß. Aber es kann, indem 
die Konstante D 0 zu Null gemacht wird, dieser störende Um- 
stand aufgehoben werden. Dann gibt es also einen Wert der 
Zirkulation c, der, indem er D 0 zu Null macht, eine derartig 
physikalisch ausgezeichnete Lösung repräsentiert und zwar ist 
diese Lösung eindeutig bestimmt. Dabei wird z x im allge- 
meinen Spaltungspunkt einer Stromlinie werden. 
Auf solche Fälle werde ich im letzten Paragraphen auf- 
merksam machen. 
Sind aber mehrere solche überstumpfe Grenzstellen vor- 
handen, so wird es im allgemeinen nicht mehr möglich sein, 
überall das Unendlich werden der Geschwindigkeit durch W ahl 
der einen Zirkulationskonstanten zu verhüten ; vielmehr wird 
das nur an einer Stelle möglich sein. AVir werden sehen (im 
Paragraphen V), daß es nur äußerst geringer, praktisch von 
