Über eine zweidimensionale Strömung. 
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Für Punkte der oberen Schalengrenze ist wieder 
negativ, für Punkte der unteren Schalengrenze \/ — positiv zu 
I r 
nehmen. Der absolute Betrag der Geschwindigkeit ist 
V 
DieFormeln zeigen, in welcher Art die Strömungsgeschwindig- 
keit im Punkte A unendlich wird; sie geben natürlich für alle 
Nachbarpunkte von A , nicht nur die auf der Schale gelegenen, 
also auch für komplexe A die Geschwindigkeit richtig, und, 
wenn für das komplexe A sein absoluter Betrag, die Entfernung 
des betrachteten Punktes von A, gesetzt wird, den Betrag der 
Geschwindigkeit wenigstens im ersten Gliede richtig. 
Weiter seien noch die Geschwindigkeiten für die Mittel- 
punkte 0 + und des oberen und unteren Schalenbogens 
berechnet, sowie für ihre Umgebung. Sie sind für t = e 
(bei 0 + , t — o in 0 + ), also kleine z : 
4 Ecos 3 <3 • cos (d — ß ) • j^l ~ 
sin ß • tg 2 d 
4cos(<5 — ß) • sind 
)-] 
für t — T sehr groß (bei 0 , t = oo in 0_), also auch kleine z : 
4 V sin 3 d • sin (d — ß) ■ Tl -\- - (i -f . S'— “i) • • •] • 
r/ 1 n 4sin(d — ß) • cos oj J 
Zum Schlüsse bestimmen wir noch den zweiten (anschau- 
licher ersten) Spaltungspunkt der Stromlinie, die die Schale 
umfließt; der eine liegt ja im Punkte B. Da im gesuchten 
d W 
Punkte als einem Stagnationspunkte die Geschwindigkeit ^ = o 
ist, ergibt sich sofort für das zugehörige xp als Bestimmungs- 
gleichung : 
cos (xp + ß) + sin + ß ) = 0. 
Sitzungsb. d. matli.-phys. Kl. Jahrg. 1910, 2„Abh. 
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