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2. Abhandlung: W. M. Kutta 
Für eine Schicht auf der Seite der negativen x ist ebenso 
ein Überschuh von Energie vom gleichen Betrage in Rechnung 
zu setzen. 
Eine Verschiebung der Schale um Ax von links nach 
rechts erfordert, wenn die Komponente des Gesamtauftriebs in 
der -j- x Richtung X ist, eine Arbeitsleistung der Flüssigkeit 
vom Betrage X ■ Ax. Der Energiebesitz der Flüssigkeit hat 
aber, da der Vorgang als Ausschaltung einer Schicht A x im 
positiven unendlichen x, und Einschaltung einer gleichen Schicht 
im Negativ unendlichen x aufgefaßt werden kann (wenigstens 
was den Energievorrat der Flüssigkeit betrifft), um 2i bAx- 
n ocV- sin ß zugenommen. 
Es folgt daraus 
X = —2 Tigb-c Vsinß = — Attq V- sin — sin -J- ß\ - sin /5 - b-r. 
Analog ist die Y Komponente des Gesamtauftriebs 
Y — 2 7i g c Deos ß • b — 4 ti q V 2 sin — sin ^ - + ß'j ■ cos ß -br. 
Der analoge Beweis für den allgemeinen Zylinder wird noch 
etwas kürzer; der spezielle hier ist nur zugefügt, um die 
Sache für das vorliegende Problem noch etwas anschaulicher 
zu machen. 
Der Gesamtauftrieb pro Flächeneinheit ist durchschnitt- 
lich demnach gleich 
. a 
f \ Sin 2 
+ /!)• — 
arc - 
zu setzen. Er hängt, wie man sieht, bei gegebenem o und T , 
also gegebener Strömung im Unendlichen, nicht von r. sondern 
nur von a und ß, d. h. nicht von der Größe der Schale, sondern 
nur von ihrer Form und dem Luftstoßwinkel ab. 
Man wird geneigt sein, den Auftrieb noch auf eine zweite 
Art, nämlich direkt durch Ausführung der Integration über 
die Drucke zu berechnen, die auf die Schale wirken ; es ist 
