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2. Abhandlung: W. M. Kutta 
ist ziemlich umständlich, das Resultat einfach. Es kommt 
nämlich für die x Komponente des Auftriebs : 
— 4 Jip V 2 -r sin 
sin (!+/?) 
sin ß — cos 3 — sin 2 ß cos a 
u 
und für die «/Komponente des Auftriebs: 
+ 4 tiqV 2 -r sin 
sin (!+/;) 
cos ß -f- cos 3 9 sin 2 ß • sin a 
Das heißt : Es muß zu dem so berechneten Auftrieb noch 
ein weiterer Auftrieb mit der x Komponente 
— 4 Ti o V 2 ■ r sin 9 cos 3 ^ sin 2 ß • cos a 
— — 
und mit der y Komponente 
— 4 7t g V 2 ■ r sin — cos 3 — sin 2 ß • sin a 
hinzukommen, damit der vorher auf Grund des Satzes von der 
lebendigen Kraft berechnete Auftrieb sich wirklich ergibt. 
Diese Zusatzkraft vom Betrage 
4ctiqV 2 sin ^ cos 3 sin 2 ß 
besitzt eine mit der Richtung der Endtangente des Schalen- 
bogens in A, und zwar der Verlängerungsrichtung vom Bogen 
fort, übereinstimmende Richtung. Für die Flächeneinheit gibt 
sie durchschnittlich den Betrag 
. a 
a . S,U 2 
~io \ 2 cos 3 — sin 2 ß . 
2 a 
arc — 
u 
In der Tat, das Vorhandensein dieser Kraft kann uns 
nicht überraschen. Denn obwohl die Kante A der Flüssigkeit 
nur eine Schneide bietet, kann doch wohl wegen der unend- 
lichen Geschwindigkeiten , also des unendlichen negativen 
Druckes in A eine Saugwirkung der Kante in ihrer eigenen 
