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2. Abhandlung: W. M. Kutta 
also jene oben gefundene fehlende Saugkraft. Der gefundene 
Wert hängt von e nicht ab, behält demnach seinen Betrag, wenn 
die betrachtete Stromlinie nach e = 0, d. li. in die Grenzkurve 
bei A, konvergiert, wobei dann auch der Umstand, daß wir 
nur die Entwicklung von V bis zum ersten Gliede benutzten, 
unschädlich wird. 
Bemerkt sei ausdrücklich, daß, um diese Übereinstimmung 
zu erzielen, eben die Rechnung mit den nach der Grenzstrom- 
linie e — 0 konvergierenden Stromlinien durchgeführt werden 
muß; nicht etwa mit beliebigen Kurven, die nach der Grenz- 
kurve konvergieren. Den Grund dazu werden wir im nächsten 
Paragraphen andeuten. Ebenso soll die Berechnung der An- 
griffslinie des Gesamtauftriebs dort bei Gelegenheit der Durch- 
führung eines Beispiels auch für den allgemeinen Fall angegeben 
werden. Es genügt hier die Bemerkung, daß der erst berech- 
nete Teilauftrieb durch den Kreismittelpunkt M, die als zweiter 
Teil berechnete Saugkraft durch Punkt A geht, und so die 
Resultierende leicht gefunden werden kann. 
V. Ein Zahlenbeispiel. Die Abrundung der Vorderkante. 
Es soll nun die Rechnung für ein Beispiel durchgeführt 
werden. Wir wählen im Anschluß an eine von Lilienthal 
experimentell untersuchte Form einen Kreisbogen, dessen Pfeil 
1 ji% der Sehne ist. Der Luftstoßwinkel ß soll gleich — ge- 
wählt sein, also die Richtung der Strömung im Unendlichen 
die der Sehne A 0 des Halbbogens, die zum Zentriwinkel a 
gehört. Dann wird 
tg| = *; l =ß=9° 27', 74; a = 18°55', 48 . 
Der gesamte Winkel der Schale ist 2a = 37° 50', 96- 
Zunächst liegt der Spaltungspunkt auf der unteren Schalen- 
seite nahe bei A, so daß der von MO gerechnete Zentriwinkel 
cp = — 17° 50', o ist. Es sind die Geschwindigkeiten für die 
