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2. Abhandlung: W. M. Kutta 
Eine grobe Abschätzung gibt für den Betrag der durch- 
schnittlichen Differenz der Geschwindigkeitsquadrate aus diesen 
Zahlen etwa 2,1 • V 2 , demnach wenn Luft von 0 U Celsius, 
760 mm Druck und V = 10 m/sec als die strömende Fliissig- 
1 1.293 
keit angenommen wird, - • — 2,1 -100 kg als Auftrieb pro 
u y,oi 
Flächeneinheit. Das gäbe etwa 13,8 kg für den Auftrieb pro 
Flächeneinheit, 13,8 • r • arc 2 a — 9,1 • r kg Auftrieb für die 
Schale pro Breite 1 m. Die Richtung des so gefundenen Auf- 
trieb erhält man aus den Zahlen durch rohe Abschätzung also 
etwa 5° gegen die y Achse nach links oben gedreht. Die An- 
griffslinie der Kraft geht natürlich durch den Kreismittelpunkt 31. 
Die genaue Rechnung auf Grund der aufgestellten Formeln 
gibt für den ersten Teil des Auftriebes — kurz im Folgenden 
Druckauftrieb genannt — und dieser ist es ja, der eben roh 
abgeschätzt wurde 
für die Flächeneinheit 
als x Komponente — 1,1863 kg 
als y Komponente -(- 13,5336 „ 
als Betrag 13,5855 „ 
für die Schale pro Breite 1 m 
— 0,7837 • r kg 
+ 8,9402 -r „ 
+ 8,9745 -r „ 
als Richtungswinkel y 
gegen die y Achse y = — 5°0',6 — 5°0',6. 
In Komponenten in der Strömungsrichtung und senkrecht 
zu ihr zerlegt, ergibt dieser, von der Saugwirkung in A ab- 
sehende Druckauftrieb : 
für die Flächeneinheit für die Schale pro Breite 1 m 
in Strömungsrichtung -j- 1,0547 kg -j- 0,6967 • r kg 
senkrecht dazu + 13,5445 „ -j- 8,9474 • r kg. 
Die grobe Abschätzung hat demnach ein ganz gutes 
Resultat ergeben. 
Der Gesamtauftrieb mit Einschluß der Saugkraft an der 
Kante berechnet sich 
für die Flächeneinheit 
als x Komponente — 2,1978 kg 
als y Komponente -f- 13,1867 „ 
als Gesamtbetrag 13,3685 „ 
für die Schale pro Breite 1 in 
— 1,4518 • r kg 
+ 8,7111 - r „ 
8,8311 • r „ 
