Über eine zweidimensionale Strömung. 
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Die in A ansaugend wirkende Kraft als Differenz der 
beiden berechneten, besitzt die Größe 
für die Flächeneinheit für die Schale pro Breite 1 m 
als x Komponente 
als y Komponente 
als Betrag 
als Richtungswinkel 
— 1,0114 kg 
— 0.3468 „ 
1,0692 „ 
gegen die x Achse 18° 55', 6 
— 0.6681 r kg 
- 0,2291 r , 
0,7063 r „ 
18° 55', 6. 
(statt 1 8° 55', 48) 
Die Richtung der Gesamtkraft ist senkrecht zur Strömungs- 
richtung, die Lage ihrer Angriffslinie durch den Schnittpunkt 
der Tangente in A mit der unter Winkel y gegen die y Achse 
durch den Kreismittelpunkt 31 gezogenen Geraden bestimmt. 
Dieser Punkt hat allgemein die Koordinaten: 
x = 
sin y 
cos (a — y) 
r ; y = — 1 + 
cos y 
cos (a — y) 
Die Zahlenrechnung liefert hier 
x = — 0,0900 r ; y ~ + 0,0263 r. 
Die Schnittpunkte der Angriffslinie mit den Koordinatenachsen 
sind x x = — 0,0856 r; y 2 = — 0,5135 r. Ihr Schnittpunkt 
mit dem Schalenbogen besitzt die Abszisse x s = — 0,0852 r, 
also den Zentriwinkel cp = — 4° 53'; er ist etwa um J / 4 der 
Bogenlänge der Halbschale OA von O entfernt, statt um x / 2 
der Bogenlänge, was einer Angriffslinie durch M entspräche. 
Es ist also hier der Ballast, der den Auftrieb äquilibrieren 
soll, in der Entfernung von 3 /s der gesamten Bogenlänge AB 
von der vorderen Kante anzubringen. Bei größerem Luftstoß- 
winkel ß würde der Ballast immer mehr nach vorn rücken 
müssen, da die Saugkraft mit sin 2 /?, der Gesamtauftrieb nur 
mit sin ^ -f- ß^j wächst. Doch erfolgt die Wanderung nach 
vorn nicht so rasch, wie wenn die Angriffslinie durch den 
Kreismittelpunkt M ginge. Es geht vielmehr ja die Angriffs- 
linie oberhalb 31 vorbei. 
